What is the translation of " CDOT " in English?

• cdot

Examples of using Cdot in Indonesian and their translations into English

Cara membuat lebar operator\ cdot sama dengan/( pembagian slash) di lingkungan" selaras".
How to make\cdot operator same width as/(division slash) operator in"aligned" environment.

Tabel kebenaran untuk p DAN q( juga ditulis p q, Kpq, p q, atau p{\ displaystyle\ cdot} q) adalah di bawah ini.
The truth table for p AND q(also written as p∧ q, Kpq, p& q, or p⋅{\displaystyle\cdot} q) is as follows.

CDOT berharap bahwa keberhasilan di FNL dapat berarti memperluas sistem ke bandara negara lain yang saat ini membutuhkan layanan ATC seperti Gunnison, Telluride dan Montrose.
CDOT hopes that successes at FNL could mean expanding the system to other state airports currently in need of ATC services such as Gunnison, Telluride and Montrose.

Hal ini dikenal sebagai sifat identitas: x 1 x{\ displaystyle x\ cdot 1= x} Unsur nol Setiap angka dikalikan dengan nol adalah nol.
This feature of 1 is known as the identity property: x⋅ 1 x{\displaystyle x\cdot 1=x} Property of 0 Any number multiplied by 0 is 0.

W C F d s{\ displaystyle W=\ int_{ C}\ mathbf{ F}\ cdot\ mathrm{ d}\ mathbf{ s}} Disini dikatakan bahwa kerja( W{\ displaystyle W}) sama dengan integral garis dari gaya F sepanjang lintasan C; untuk lebih detailnya lihat pada artikel kerja mekanik.
W∫ C F⋅ d s{\displaystyle W=\int_{C}\mathbf{F}\cdot\mathrm{d}\mathbf{s}} This says that the work( W{\displaystyle W}) is equal to the line integral of the force F along a path C; for details see the mechanical work article.

Bukti aljabar dari hasil ini dapat diberikan pertama-tama dengan persamaan 0- 1 0- 1{\ displaystyle 0=- 1\ cdot 0=- 1\ cdot} Persamaan pertama mengikuti hasil di atas.
For an algebraic proof of this result, start with the equation 0- 1⋅ 0- 1⋅{\displaystyle 0=-1\cdot 0=-1\cdot} The first equality follows from the above result.

Untuk perumusan model secara matematika, κ t(){\ displaystyle\\ kappa_{ t}(\ cdot)} juga dianggap terdiferensialkan dua kali secara kontinu, sehingga persamaan-persamaan diferensial yang menggambarkan gerakan ini dapat dirumuskan.
For the mathematical formulation of the model, κ t(⋅){\displaystyle\\kappa_{t}(\cdot)} is also assumed to be twice continuously differentiable, so that differential equations describing the motion may be formulated.

Asumsikan sedang mempelajari keharmonisan pusat hamburan dalam bahan, distribusi Boltzmann membawa implikasi bahwa q u{\ displaystyle\ mathbf{ q}\ cdot\ mathbf{ u}} terdistribusi normal dengan rata-rata nol.
Assuming harmonicity of the scattering centers in the material under study, the Boltzmann distribution implies that q⋅ u{\displaystyle\mathbf{q}\cdot\mathbf{u}} is normally distributed with zero mean.

Penambahan 1 ke kedua sisi persamaan terakhir menyiratkan(- 1)(- 1) 1{\ displaystyle(- 1)\ cdot(- 1)= 1} Argument di atas berlaku pada semua cincin, suatu konsep aljabar abstrak yang mengeneralisasi bilangan bulat dan bilangan real.
But now adding 1 to both sides of this last equation implies(- 1)⋅(- 1) 1{\displaystyle(-1)\cdot(-1)=1} The above arguments hold in any ring, a concept of abstract algebra generalizing integers and real numbers.

Displaystyle e=.} Bukti yang paling dikenal adalah reductio ad absurdum Joseph Fourier, yang didasarkan pada pernyataan berikut: e n 0 1 n!{\ displaystyle e=\ sum_{ n= 0}{\ infty}{\ frac{ 1}{ n!}}\ cdot} Pada awalnya e diasumsikan sebagai bilangan rasional dengan bentuk a b.
The most well-known proof is Joseph Fourier's proof by contradiction, which is based upon the equality e∑ n 0∞ 1 n!⋅{\displaystyle e=\sum_{n=0}^{\infty}{\frac{1}{n!}}\cdot} Initially e is assumed to be a rational number of the form a⁄b.

Laju alir volumetrik juga dapat didefinisikan sebagai: Q v A{\ displaystyle Q={\ vec{ v}}\ cdot{\ vec{ A}}} dimana: v{\ displaystyle{\ vec{ v}}} kecepatan alir elemen substansi A{\ displaystyle{\ vec{ A}}} cross-sectional vector area Persamaan di atas hanya benar untuk luasan yang datar.
Volumetric flow rate can also be defined by: Q v⋅ A{\displaystyle Q=\mathbf{v}\cdot\mathbf{A}} where: v flow velocity A cross-sectional vector area/surface The above equation is only true for flat.

Kemudian ditambahkan variabel baru( λ) yang disebut" pengali Lagrange", dan fungsi Lagrange didefinisikan sebagai berikut: L( x, y, λ) f( x, y)- λ g( x, y),{\ displaystyle{\ mathcal{ L}}( x, y,\ lambda)= f( x, y)-\ lambda\ cdot g( x, y),} λ dapat ditambahkan atau dikurangi.
We introduce a new variable(λ) called a Lagrange multiplier(or Lagrange undetermined multiplier) and study the Lagrange function(or Lagrangian or Lagrangian expression) defined by L( x, y, λ) f( x, y)- λ⋅ g( x, y),{\displaystyle{\mathcal{L}}(x, y,\lambda)=f(x, y)-\lambda\cdot g(x, y),} where the λ term may be either added or subtracted.

Apabila penjarakan pinggir gelombang adalah normal, maka rumus tersebut menjadi R- s k f λ sin γ{\ displaystyle R=-{\ frac{ s\ cdot k_{ f}}{\ lambda\ sin\ gamma}}}, dimana k f{\ displaystyle k_{ f}} adalah jarak pinggir gelombang yang normal terhadap pinggir gelombang.
If the spacing normal to the fringes is used instead, this equation becomes R- s⋅ k f λ sin⁡ γ{\displaystyle R=-{\frac{s\cdot k_{f}}{\lambda\sin\gamma}}}, where k f{\displaystyle k_{f}} is the fringe spacing normal to the fringes.

Dalam sistem koordinat polar, satu bilangan( jari-jari atau r) digunakan untuk menyatakan jarak z dari pusat bidang kompleks sedangkan( sudut atau φ) menyatakan a putaran berlawanan arah jarum jam dari garis nyata positif sebagai berikut: z r( cos φ+ i sin φ),{\ displaystyle z= r\ cdot(\ cos\ varphi+ i\ sin\ varphi),} dengan i adalah satuan imajiner dari i2- 1.
In the polar coordinate system, one number(radius or r) is used to represent z's distance from the origin of the complex plane and the other(angle or φ) to represent a counter-clockwise rotation from the positive real line as follows: z r⋅( cos⁡ φ+ i sin⁡ φ),{\displaystyle z=r\cdot(\cos\varphi+i\sin\varphi),} where i is the imaginary unit satisfying i2 -1.

Persamaan dasar DWF adalah pemindahan pusat hamburan, DWF exp( i q u) 2{\ displaystyle{\ text{ DWF}}=\ left\ langle\ exp\ left( i\ mathbf{ q}\ cdot\ mathbf{ u}\ right)\ right\ rangle{ 2}} di mana u adalah the pemindahan pusat hamburan, dan<> menandakan baik rata-rata termal maupun waktu.
The basic expression for the DWF is given by DWF⟨ exp⁡( i q⋅ u)⟩ 2{\displaystyle{\ text{ DWF}}=\ left\ langle\exp\left(i\mathbf{q}\cdot\mathbf{u}\right)\right\rangle^{2}} where u is the displacement of a scattering center, and⟨…⟩{\displaystyle\langle\ldots\rangle} denotes either thermal or time averaging.

Dalam model Bohr, orbit yang dibolehkan diturunkan dari nilai( diskrit) terkuantisasi dari momentum sudut orbital, L sesuai persamaan L n ℏ n h 2 π{\ displaystyle\ mathbf{ L}= n\ cdot\ hbar= n\ cdot{ h\ over 2\ pi}} dengan n 1, 2, 3, dan dinamakan bilangan kuantum utama, serta h adalah tetapan Planck.
In the Bohr model, the allowed orbits were derived from quantized(discrete) values of orbital angular momentum, L according to the equation L n⋅ ℏ n⋅ h 2 π{\displaystyle\mathbf{L}=n\cdot\hbar=n\cdot{h\over 2\pi}} where n 1, 2, 3,… and is called the principal quantum number, and h is Planck's constant.

Dengan kata lain, hukum Gauss untuk magnetisme menyatakan: Φ m B d S 0,{\ displaystyle\ Phi_{ m}=\ int\!\!\!\ int\ mathbf{ B}\ cdot d\ mathbf{ S}= 0,} untuk setiap bidang tertutup S. Jika fluks magnetik yang melalui bidang terututp selalu berjumlah nol, fluks magnetik yang melalui bidang terbuka tidak selalu nol dan nilai ini sangat penting dalam teori elektromagnetisme.
In other words, Gauss's law for magnetism is the statement: Φ B{\displaystyle\Phi_{ B}=\,\!} S{\displaystyle\scriptstyle S} B⋅ d S 0{\displaystyle\mathbf{B}\cdot d\mathbf{S} =0} for any closed surface S. While the magnetic flux through a closed surface is always zero, the magnetic flux through an open surface need not be zero and is an important quantity in electromagnetism.

Fraksi mol dapat dinyatakan sebagai rasio tekanan parsial terhadap total tekanan pada campuran Fraksi massa w i{\ displaystyle w_{ i}} dapat dihitung dengan w i x i M i M{\ displaystyle w_{ i}= x_{ i}\ cdot{\ frac{ M_{ i}}{ M}}} dengan M i{\ displaystyle M_{ i}} adalah massa molar komponen i{\ displaystyle i} dan M{\ displaystyle M} adalah massa molar rata-rata campuran.
The mole fraction x i{\displaystyle x_{i}} can be calculated using the formula x i w i⋅ M M i{\displaystyle x_{ i}= w_{ i}\ cdot{\frac{ M}{ M_{ i}}}} where M i{\displaystyle M_{i}} is the molar mass of the component i{\displaystyle i} and M{\displaystyle M} is the average molar mass of the mixture.

Rumus daya yang dibutuhkan untuk mengatasi gaya hambat aerodinamis adalah: P d F d v 1 2 ρ v 3 A C d{\ displaystyle P_{ d}=\ mathbf{ F}_{ d}\ cdot\ mathbf{ v}={ 1\ over 2}\ rho v{ 3} AC_{ d}} Perlu diketahui bahwa daya yang dibutuhkan untuk mendorong sebuah objek melalui sebuah fluida meningkat sebagai pangkat tiganya kecepatan.
Under the assumption that the fluid is not moving relative to the currently used reference system, the power required to overcome the aerodynamic drag is given by: P d F d⋅ v 1 2 ρ v 3 A C d{\displaystyle P_{d}=\mathbf{F}_{d}\cdot\mathbf{v}={\tfrac{1}{2}}\rho v^{ 3} AC_{ d}} Note that the power needed to push an object through a fluid increases as the cube of the velocity.

Dalam mekanika, kerja mekanik yang dilakukan oleh gaya F pada objek yang bergerak sepanjang kurva C dinyatakan oleh integral garis: W C C F v d t C F d x,{\ displaystyle W_{ C}=\ int_{ C}\ mathbf{ F}\ cdot\ mathbf{ v}\,\ mathrm{ d} t=\ int_{ C}\ mathbf{ F}\ cdot\ mathrm{ d}\ mathbf{ x},} dengan x mendefinisikan jalur C dan v adalah kecepatan gerak.
In mechanics, the work done by a force F on an object that travels along a curve C is given by the line integral: W C∫ C F⋅ v d t∫ C F⋅ d x,{\displaystyle W_{C}=\int_{C}\mathbf{F}\cdot\mathbf{v}\,\mathrm{d} t=\int_{C}\mathbf{F}\cdot\mathrm{d}\mathbf{x},} where x defines the path C and v is the velocity along this path.

Pola tersebut lalu diputar dan muka gelombang balok sinar dari lengkung R{\ displaystyle R} bisa dihitung dengan rumus: R- s d f λ tan γ{\ displaystyle R=-{\ frac{ s\ cdot d_{ f}}{\ lambda\ tan\ gamma}}}, dengan s{\ displaystyle s} sebagai jarak pelat geser, d f{\ displaystyle d_{ f}} sebagai jarak pinggir gelombang, λ{\ displaystyle\ lambda} panjang gelombang γ{\ displaystyle\ gamma} deviasi sudut penjajaran pinggiran gelombang dari kolinasi sempurna.
The pattern is then rotated and the beam's wavefront radius of curvature R{\displaystyle R} can be calculated: R- s⋅ d f λ tan⁡ γ{\displaystyle R=-{\frac{s\cdot d_{f}}{\lambda\tan\gamma}}}, with s{\displaystyle s} the shear distance, d f{\displaystyle d_{f}} the fringe distance, λ{\displaystyle\lambda} the wavelength and γ{\displaystyle\gamma} the angular deviation of the fringe alignment from that of perfect collimation.

Fluks listrik ΦE didefinisikan sebagai integral permukaan medan listrik: Φ E{\ displaystyle\ Phi_{ E}=} S{\ displaystyle{\ scriptstyle S}} E d A{\ displaystyle\ mathbf{ E}\ cdot\ mathrm{ d}\ mathbf{ A}} dengan E adalah medan listrik, dA adalah vektor melambangkan luas elemen yang sangat kecil, dan melambangkan perkalian dot 2 vektor.
The electric flux ΦE is defined as a surface integral of the electric field: Φ E{\displaystyle\Phi_{E}=} S{\displaystyle\scriptstyle_{S}} E⋅ d A{\displaystyle\mathbf{E}\cdot\mathrm{d}\mathbf{A}} where E is the electric field, dA is a vector representing an infinitesimal element of area of the surface, and· represents the dot product of two vectors.

Jika membuat kaidah rantai mudah diingat dan dikenali: d y d x d y d u d u d x.{\ displaystyle{\ frac{ dy}{ dx}}={\ frac{ dy}{ du}}\ cdot{\ frac{ du}{ dx}}.} Dalam formulasi kalkulus dala, istilah limit, simbol du dipakai dalam arti yang berbeda-beda oleh berbagai penulis.
It also makes the chain rule easy to remember and recognize: d y d x d y d u⋅ d u d x.{\displaystyle{\frac{ dy}{ dx}}={\ frac{dy}{du}}\cdot{\frac{du}{dx}}.} Leibniz's notation for differentiation does require assigning a meaning to symbols such as dx or dy on their own, and some authors do not attempt to assign these symbols meaning.

Ligan mengikat reseptor dan memisahkan diri dari mereka menurut hukum aksi massa. K d( the brackets stand for concentrations){\ displaystyle{\ overset{}{\ underset{\ text{( the brackets stand for concentrations)}}{\ cdot{\ ce Salah satu ukuran seberapa baik suatu molekul cocok dengan suatu reseptor adalah afinitas pengikatannya, yang berbanding terbalik dengan konstanta disosiasi Kd.
Ligands bind to receptors and dissociate from them according to the law of mass action.⋅⇌ K d(the brackets stand for concentrations){\displaystyle{\overset{}{\underset{\text{(the brackets stand for concentrations)}}{\cdot{\ce One measure of how well a molecule fits a receptor is its binding affinity, which is inversely related to the dissociation constant Kd.

Untuk sistem lainnya yang mengandung aliran turbulen, geometri kompleks atau boundary condition maka persamaan lainnya dapat digunakan: q h( A) Δ T{\ displaystyle q= h\ cdot( A)\ cdot{\ Delta T}} dengan A adalah luas permukaan,: Δ T{\ displaystyle{\ Delta T}} adalah perbedaan termperatur, q adalah aliran panas per satuan waktu dan h adalah koefisien transfer panas.
For other systems that involve either turbulent flow, complex geometries or difficult boundary conditions another equation would be easier to use: Q h⋅ A⋅ Δ T{\displaystyle Q=h\cdot A\cdot{\Delta T}} where A is the surface area,: Δ T{\displaystyle{\Delta T}} is the temperature driving force, Q is the heat flow per unit time, and h is the heat transfer coefficient.

Jika F melambangkan gaya konservatif dan x posisi, energi potensial antara 2 posisi x1 dan x2 didefinisikan sebagai integral negatif F dari x1 sampai x2: U- x 1 x 2 F d x{\ displaystyle U=-\ int\ limits_{ x_{ 1}}{ x_{ 2}}{\ vec{ F}}\ cdot d{\ vec{ x}}} Energi kinetik, K, bergantung dari kelajuan objek dan kemampuan objek bergerak untuk melakukan kerja pada objek lainnya ketika bertumbukan dengan objek tersebut.
If F represents the conservative force and x the position, the potential energy of the force between the two positions x1 and x2 is defined as the negative integral of F from x1 to x2: U-∫ x 1 x 2 F→⋅ d x→{\displaystyle U=-\int_{ x_{ 1}}^{ x_{ 2}}{\ vec{F}}\cdot d{\vec{x}}} The kinetic energy, K, depends on the speed of an object and is the ability of a moving object to do work on other objects when it collides with them.