Que Veut Dire SCRIPTSTYLE en Français - Traduction En Français

• scriptstyle

Exemples d'utilisation de Scriptstyle en Espagnol et leurs traductions en Français

Los puntos P y P'equidistan del eje e{\displaystyle\scriptstyle e.
Création de paires e- e+{\displaystyle \scriptstyle e^{-}e.

A un cierto momento t∘{\displaystyle\scriptstyle{t_{\circ}}} el interruptor se abre.
À un instant t ∘{\displaystyle \scriptstyle{t_{\circ}}} l'interrupteur s'ouvre.

La resistividad es la inversa de la conductividad eléctrica; por tanto, ρ 1/ σ{\displaystyle\scriptstyle\rho =1/\sigma.
On préfère utiliser la conductivité γ, inverse de la résistivité: γ 1 ρ{\displaystyle \scriptstyle \gamma ={\frac{1}{\rho.

La fórmula de E θ{\displaystyle\scriptstyle{E_{\theta}}} es la misma que la del caso precedente.
La formule de E θ{\displaystyle \scriptstyle{E_{\theta}}} est la même que celle du cas précédent.

Sea B un espacio vectorial sobre un cuerpo K{\displaystyle\scriptstyle\mathbb{K.
Soit E{\displaystyle E} un espace vectoriel sur un corps commutatif K{\displaystyle K.

Una velocidad v L Z{\displaystyle\scriptstyle{v_{LZ}}} grande resulta en una probabilidad de transición diabática.
Une grande v L Z{\displaystyle \scriptstyle{v_{LZ}}} implique une grande probabilité de transition diabatique et inversement.

El primer cero ocurre cuando sin⁡ n ϕ 2 0{\displaystyle\scriptstyle{\sin{n\phi\over 2}=0.
Le premier zéro arrive pour sin ⁡ n ϕ 2 0{\displaystyle \scriptstyle{\sin{n\phi \over 2}=0.

Es lógico ya que para θ 0{\displaystyle\scriptstyle{\theta =0}} las dos emisiones han recorrido la misma distancia y llegan en fase.
Ceci est logique car pour θ 0{\displaystyle \scriptstyle{\theta =0}}, les deux émissions ont parcouru la même distance et arrivent en phase.

Sean n radiadores alineados, alimentados en fase y a una distancia d{\displaystyle\scriptstyle{d}} entre cada uno.
Soient n sources alignées alimentées en phase séparées par une distance d{\displaystyle \scriptstyle{d}} entre chacune.

Pero no hay que olvidar que θ{\displaystyle\scriptstyle{\theta}} no puede aumentar indefinidamente ya que su valor está comprendido entre -90° y +90°.
Mais il ne faut pas oublier que θ{\displaystyle \scriptstyle{\theta}} ne peut pas augmenter indéfiniment car sa valeur est comprise entre -90° et +90°.

El del radiador número 3 tendrá un avance de fase de 2 ϕ{\displaystyle\scriptstyle{2\phi}} y lo mismo con los siguientes.
Le radiateur numéro 3 aura une avance de phase de 2 ϕ{\displaystyle \scriptstyle{2\phi}} et de même pour les suivants.

Si tomamos como referencia de fase la del campo lejano E θ 1{\displaystyle\scriptstyle{E_{\theta_{1}}}} radiado por el radiador número 1, el campo del radiador número 2 tendrá un avance de fase de ϕ 2 π d λ sin⁡ θ{\displaystyle\scriptstyle{\phi={2\pi d\over\lambda}\sin\theta.
En prenant comme référence de phase celle du champ lointain du radiateur 1, E θ 1{\displaystyle \scriptstyle{E_{\theta _{1}}}}, le champ lointain du radiateur 2 aura une avance de phase de ϕ 2 π d λ sin ⁡ θ{\displaystyle \scriptstyle{\phi ={2\pi d \over \lambda }\sin \theta.

Si la red es circular en lugar de ser rectangular, la fórmula precedente se convierte en: sin⁡ α∘ 1, 22 λ D{\displaystyle\textstyle{\sin\alpha_{\circ}=1,22{\lambda\over D}}} Esta vez, D{\displaystyle\scriptstyle{D}} es el diámetro de la red.
Si le réseau est circulaire la formule précédente devient: sin ⁡ α ∘ 1, 22 λ D{\displaystyle \textstyle{\sin \alpha _{\circ }=1,22{\lambda \over D}}} Cette fois, D{\displaystyle \scriptstyle{D}} est le diamètre du réseau.

El campo producido por la antena 2 llegará ℓ c{\displaystyle\scriptstyle{\ell\over c}} segundos antes que el campo producido por la antena 1.
Le champ produit par l'antenne 2 arrivera ℓ c{\displaystyle \scriptstyle{\ell \over c}} secondes plus tôt que le champ produit par l'antenne 1.

Quiere decir que el campo de la antena 1 estará en avance de fase ϕ 2 π ℓ λ k ℓ k d sin⁡ θ{\displaystyle\textstyle{\phi =2\pi{\ell\over\lambda}=k\ell=kd\sin\theta}} Aquí, k 2 π λ{\displaystyle\scriptstyle{k={2\pi\over\lambda}}} es el número de onda.
Autrement dit, le champ produit par l'antenne 2 sera en avance de phase de: ϕ 2 π ℓ λ k ℓ k d sin ⁡ θ{\displaystyle \textstyle{\phi =2\pi{\ell \over \lambda }=k\ell =kd\sin \theta}} Ici, k 2 π λ{\displaystyle \scriptstyle{k={2\pi \over \lambda}}} est le nombre d'onde.

En matemáticas, el grupo lineal especial de orden n sobre un cuerpo F{\displaystyle\scriptstyle\mathbb{F}} es el grupo de matrices n×n con determinante igual a 1.
En mathématiques, le groupe spécial linéaire de degré n sur un corps commutatif K est le groupe des matrices carrées d'ordre n sur K dont le déterminant est égal à 1.

La última simplificación requiere que la perturbación dependiente del tiempo no acople los estados diabáticos; más bien, este acoplamiento ha de ser debido a una desviación estática de un acoplamiento de Coulomb de tipo 1/ r{\displaystyle\scriptstyle{1/r}}, descrito comúnmente como defecto cuántico.
La dernière simplification nécessite que la perturbation dépendante du temps n'induit pas de couplage dans les états diabatiques, ou plutôt le couplage doit être dû à une déviation du potentiel coulombien en 1/ r{\displaystyle \scriptstyle{1/r}}, décrit couramment comme un défaut quantique.

Si la distancia entre las antenas es d{\displaystyle\scriptstyle{d}}, el retardo de fase será β 2 π d λ k d{\displaystyle\scriptstyle{\beta =2\pi{d\over\lambda}=kd.
Si la distance entre les antennes est d{\displaystyle \scriptstyle{d}}, le retard de phase sera β 2 π d λ k d{\displaystyle \scriptstyle{\beta =2\pi{d \over \lambda }=kd.

Sean dos antenas idénticas separadas de una distancia d{\displaystyle\scriptstyle{d}} y alimentadas en fase es decir, desfase cero.
Soient deux antennes identiques séparées d'une distance d{\displaystyle \scriptstyle{d}} et alimentées en phase c'est-à-dire, déphasage des courants nul.

Como( n- 1) λ d{\displaystyle\scriptstyle{(n-1)\lambda=d}} encontramos una relación similar a la que habíamos calculado para dos antenas: el primer cero aparece cuando los desfases de cada una de las antenas están distribuidos uniformemente entre 0° y 360° 0 y 2 π{\displaystyle\scriptstyle{2\pi}} radianes en medidas científicas.
Comme( n- 1) λ d{\displaystyle \scriptstyle{(n-1)\lambda =d}} Nous retrouvons une relation similaire à celle que nous avions calculée pour deux antennes: le premier zéro apparait quand les déphasages de chacune des antennes sont uniformément distribués entre 0° et 360° 0 et 2 π{\displaystyle \scriptstyle{2\pi}} radians en unités scientifiques.

Un dipolo corto es un dipolo realizable prácticamente formado por dos conductores de longitud total L{\displaystyle\scriptstyle{L}} muy pequeña comparada a la longitud de onda λ{\displaystyle\scriptstyle{\lambda.
Un dipôle court est un dipôle réalisable pratiquement formé par deux conducteurs de longueur totale L{\displaystyle \scriptstyle{L}} très petite comparée à la longueur d'onde λ{\displaystyle \scriptstyle{\lambda.

Cada vez que d sin⁡ θ{\displaystyle\scriptstyle{d\sin\theta}} es igual a un múltiplo impar de λ 2{\displaystyle\scriptstyle{\lambda\over 2}} la emisión pasa por cero y cada vez que d sin⁡ θ{\displaystyle\scriptstyle{d\sin\theta}} es igual a un múltiplo par de λ 2{\displaystyle\scriptstyle{\lambda\over 2}} la emisión es máxima.
Chaque fois que d sin ⁡ θ{\displaystyle \scriptstyle{d\sin \theta}} est égal à un multiple impair de λ 2{\displaystyle \scriptstyle{\lambda \over 2}} l'émission passe par zéro et chaque fois que d sin ⁡ θ{\displaystyle \scriptstyle{d\sin \theta}} est égal à un multiple pair de λ 2{\displaystyle \scriptstyle{\lambda \over 2}} l'émission est maximal.

El cero siguiente aparece cuando los desfases están distribuidos uniformemente entre 0° y 720°(0 y 4 π{\displaystyle\scriptstyle{4\pi}} radianes),etc. En la figura siguiente hemos trazado los diagramas de radiación de algunos casos particulares.
Le prochain zéro apparaîtra quand les déphasages seront distribués uniformément entre 0° y 720°(0 et 4 π{\displaystyle \scriptstyle{4\pi}} radians), etc. Dans la figure suivante nous avons tracé les diagrammes de radiation de quelques cas particuliers.

He aquí un ejemplo formado por dos antenas dipolos verticales λ 2{\displaystyle\scriptstyle{\lambda\over 2}} separadas de una distancia d λ{\displaystyle\scriptstyle{d=\lambda}} A la izquierda hemos dibujado el diagrama de radiación de un dipolo λ 2{\displaystyle\scriptstyle{\lambda\over 2.
Voici un exemple formé par deux antennes dipôle verticales λ 2{\displaystyle \scriptstyle{\lambda \over 2}} séparées par une distance d λ{\displaystyle \scriptstyle{d=\lambda}} À gauche nous avons dessiné le diagramme de radiation d'un dipôle λ 2{\displaystyle \scriptstyle{\lambda \over 2.

En el caso de una red rectangular, el lóbulo principal tendrá el primer cero para un ángulo α∘{\displaystyle\textstyle{\alpha_{\circ}}} tal que: sin⁡ α∘ λ D{\displaystyle\textstyle{\sin\alpha_{\circ}={\lambda\over D}}} Donde λ{\displaystyle\scriptstyle{\lambda}} es la longitud de onda y D{\displaystyle\scriptstyle{D}} la dimensión de la red en la dirección en la cual medimos α{\displaystyle\textstyle{\alpha.
Dans le cas d'un réseau rectangulaire, le lobe principal aura un premier zéro pour un angle α ∘{\displaystyle \textstyle{\alpha _{\circ}}} tel que sin ⁡ α ∘ λ D{\displaystyle \textstyle{\sin \alpha _{\circ }={\lambda \over D}}} Où λ{\displaystyle \scriptstyle{\lambda}} est la longueur d'onde et D{\displaystyle \scriptstyle{D}} es la largeur de l'antenne dans la direction dans laquelle nous mesurons α{\displaystyle \textstyle{\alpha.

Si el desfase hace que el haz central esté inclinado de un ángulo γ{\displaystyle\scriptstyle{\gamma}} con respecto a la perpendicular, el ancho(o el diámetro) eficaz de la red se encuentra reducido por un factor cos⁡ γ{\displaystyle\textstyle{\cos\gamma}}, lo que tiene como efecto de producir un lóbulo principal más ancho.
Si les déphasages donnés font que le faisceau est incliné d'un angle γ{\displaystyle \scriptstyle{\gamma}} par rapport à la perpendiculaire, le diamètre effectif du réseau se trouve réduit d'un facteur cos ⁡ γ{\displaystyle \textstyle{\cos \gamma}}, ce qui a pour effet d'élargir le lobe principal.

La impedancia puede representarse como la suma de una parte real y una parte imaginaria: Z R+ j X{\displaystyle Z=R+jX} R{\displaystyle\scriptstyle{R}} es la parte resistiva o real de la impedancia y X{\displaystyle\scriptstyle{X}} es la parte reactiva o reactancia de la impedancia.
Une impédance peut être représentée comme la somme d'une partie réelle et une partie imaginaire: Z R+ j X{\displaystyle{\underline{Z}}=R+jX\,} R{\displaystyle \scriptstyle{R}} est la partie réelle dite résistive et X{\displaystyle \scriptstyle{X}} est la partie imaginaire dite réactive ou réactance.

La única diferencia es que esta vez hay de disminuir el ángulo ϕ{\displaystyle\scriptstyle{\phi}} de β{\displaystyle\scriptstyle{\ beta}}: ϕ k d sin⁡ θ- β k d sin⁡ θ- k d{\displaystyle\scriptstyle{\phi=kd\sin\theta\,-\,\beta=kd\sin\theta\,-\, kd}} Es fácil ver que para θ π 2{\displaystyle\scriptstyle{\theta={\pi\over 2}}}(90°) el desfase es cero.
La seule différence est que cette fois il faut diminuer l'angle ϕ{\displaystyle \scriptstyle{\phi}} de β{\displaystyle \scriptstyle{ \beta}}: ϕ k d sin ⁡ θ- β k d sin ⁡ θ- k d{\displaystyle \scriptstyle{\phi =kd\sin \theta\,-\, \beta =kd\sin \theta\,-\, kd}} On peut constater que pour θ π 2{\displaystyle \scriptstyle{\theta ={\pi \over 2}}}(90°) le déphasage est zéro.

En el caso particular de este ejemplo, la amplitud E de el campo eléctrico de la onda electromagnética radiada hacia adelante en una dirección θ{\ displaystyle\ scriptstyle{\ theta}} es E 1 2, 42+ 2, 38 cos⁡( 2 π 10 cos⁡ θ- 8 π 10){\ displaystyle\ scriptstyle{ E_{ 1}{\ sqrt{ 2{,} 42+2{,} 38\cos\ left({ 2\pi\ over 10}\ cos\ theta-{ 8\pi\ over 10}\ right)}}}} donde E 1{\ displaystyle\ scriptstyle{ E_{ 1}}} es el campo producido por el elemento alimentado si estuviese solo.
Dans cet exemple précis, l'amplitude E du champ électrique rayonné dans une direction θ{\displaystyle \scriptstyle{\theta}} est donnée par la formule: E 1 2, 42+ 2, 38 cos ⁡( 2 π 10 cos ⁡ θ- 8 π 10){\displaystyle \scriptstyle{E_{1}{\sqrt{2{, }42+2{, }38\cos \left({2\pi \over 10}\cos \theta -{8\pi \over 10}\right)}}}} Où E 1{\displaystyle \scriptstyle{E_{1}}} est le champ produit par l'élément alimenté seul.

La segunda simplificación implica que es posible hacer esta sustitución: Δ E E 2( t)- E 1( t)≡ α t{\displaystyle\Delta E= E_{ 2}( t)- E_{ 1}( t)\ equiv\alpha t}, donde E 1( t){\displaystyle\scriptstyle{ E_{ 1}( t)}} y E 2( t){\displaystyle\scriptstyle{ E_{ 2}( t)}} son las energías de los dos estados a tiempo t{\displaystyle\scriptstyle{t}}, dados por los elementos diagonales de la matriz Hamiltoniana, y α{\displaystyle\scriptstyle{\alpha}} es una constante.
La seconde simplification permet la substitution: Δ E E 2( t)- E 1( t) ≡ α t{ \displaystyle \Delta E=E_{2}(t)-E_{1}(t)\equiv \alpha t}, où E 1( t){ \displaystyle \scriptstyle{ E_{1}(t)}} et E 2( t){ \displaystyle \scriptstyle{ E_{2}(t)}} sont les énergies des deux états au temps t{ \displaystyle \scriptstyle{ t}}, donné par les éléments de la matrice hamiltonienne, et α{ \displaystyle \scriptstyle{ \alpha}} est une constante.