Que Veut Dire MATHRM en Italien - Traduction En Italien

• mathrm
• d

Exemples d'utilisation de Mathrm en Français et leurs traductions en Italien

Elle est donnée par λ ⋅ m V{\displaystyle{\frac{\lambda\cdot m}{\mathrm{V.
È definita da λ ⋅ m d{\displaystyle{\frac{\lambda\cdot m}{d.

Ceci est source de confusion avec K o{\displaystyle K^{\mathrm{o}}}, en particulier en électrochimie.
Questo é fonte di confusione con K o{\displaystyle K^{\mathrm{o}}}, in particolare in elettrochimica.

Si p o{\displaystyle p^{\mathrm{o}}} 1 bar est pris comme unité, il disparaît de la formule.
Se si sceglie p o{\displaystyle p^{\mathrm{o}}} 1 bar come unità, p o{\displaystyle p^{\mathrm{o}}} scompare dalla formula.

Par exemple, la superfactorielle de 4 est: s f( 4) 1! × 2! × 3! × 4! 288{\displaystyle\mathrm{sf}(4)=1!\times 2!\times 3!\times 4!=288.
Per esempio il superfattoriale di 4 è s f( 4) 1! × 2! × 3! × 4! 288{\displaystyle\mathrm{sf}(4)=1!\times 2!\times 3!\times 4!=288.

R H{\displaystyle R_{\mathrm{H}}} est la constante de Rydberg de l'hydrogène. n 1{\displaystyle n_{1}} et n 2{\displaystyle n_{2}} sont des entiers tels que n 1 < n 2{\displaystyle n_{1}<n_{2.
R H{\ displaystyle R{\ mathrm{ H}}} è la costante di Rydberg dell' idrogeno( R 1, 0972 10 7 m- 1){\ displaystyle\ left( R=1,0972\times 10{ 7}{ m}{ -1}\ right)}. n 1{\ displaystyle n{ 1}} e n 2{\ displaystyle n{ 2}} sono interi tali che n 1 n 2{\ displaystyle n{ 1} n{ 2.

L'espace projectif complexe C P n{\displaystyle\mathbb{C}\mathrm{P}^{n}} est une variété kählérienne pour la métrique de Fubini-Study.
Lo spazio proiettivo complesso C P n{\displaystyle\mathbb{C}\mathrm{P}^{n}} è una varietà kähleriana per la metrica di Fubini-Study.

Dans une grandeur, la température est en général indiquée en indice inférieur, par exemple Δ f H T{\displaystyle\mathrm{\Delta_{f}} H_{T.
La temperatura è generalmente indicata in indice della variabile X{\displaystyle X}, per esempio Δ f H T{\displaystyle\mathrm{\Delta_{f}} H_{T.

Par exemple Δ v a p H Δ l g H H( g)- H( l){\displaystyle\Delta{\ mathrm{ vap}} H\ Delta{\ mathrm{ l}}{\ mathrm{ g}} H H\ mathrm{(g)} -H\mathrm{(l)}} symbolise l'enthalpie de vaporisation d'un corps pur.
Per esempio Δ v a p H m H m( g)- H m( l){\displaystyle\Delta{\ mathrm{ vap}} H\ mathrm{{ m}} H\ mathrm{{ m}}\ mathrm{( g)}- H\ mathrm{{ m}} \mathrm{(l)}} é l'entalpia di vaporizzazione molare di una sostanza.

La valeur obtenue du temps de vol est donc en secondes: t 2, 792 × 10- 5 s{\displaystyle t=2,792\times 10^{-5}\mathrm{s}} soit environ 28 µs.
Il valore finale espresso in secondi deve essere: t 2.792 × 10- 5 s{\displaystyle t=2.792\times 10^{-5}\mathrm{s}} che è circa 28 microsecondi.

Λ v a c R H( 1 n 1 2- 1 n 2 2){\displaystyle{\frac{1}{\lambda{\ mathrm{ vac}}}} R{\ mathrm{ H}}\ left({\ frac{ 1}{ n{ 1}{ 2}}}-{\ frac{ 1}{ n{ 2}{ 2}}}\ right)} Où λ v a c{\displaystyle\lambda_{\mathrm{vac}}} est la longueur d'onde de la lumière dans le vide.
Λ R H( 1 n 1 2- 1 n 2 2){\displaystyle{\frac{1}{\lambda}} R{\ mathrm{ H}}\ left({\ frac{ 1}{ n{ 1}{ 2}}}-{\ frac{ 1}{ n{ 2}{ 2}}}\ right)} dove λ{\displaystyle\lambda} è la lunghezza d'onda della luce nel vuoto.

Si T{\displaystyle T} est la température ambiante de référence(25 °C ou 298,15 K), on écrit simplement Δ f H 298{\displaystyle\mathrm{\Delta_{f}} H_{298.
Quando T{\displaystyle T} è la temperatura ambiente di riferimento, 25 °C o 298,15 K, spesso si scrive soltanto 298: Δ f H 298{\displaystyle\mathrm{\Delta_{f}} H_{298.

À température ambiante elle est de 25 mV(cf. Google calculator). β 0 I C I B{\displaystyle\beta_{0}={I_{\mathrm{C}}\over I_{\mathrm{B}}}\,} est le gain en courant à basse fréquence communément appelé hFE.
A temperatura ambiente questa vale circa 25 mV(Google calculator). β 0 I C/ I B{\displaystyle\beta{ 0} I{\ mathrm{ C}}/ I{\ mathrm{B}}} è il guadagno di corrente alle basse frequenze chiamato comunemente hFE.

On le définit de la manière suivante: H g- d p d x L c 3 ν 2 ρ{\displaystyle Hg-{\ frac{\ mathrm{ d} p}{\ mathrm{ d} x}}{\ frac{{ L{ c}}{ 3}}{\ nu{ 2}\ rho}}} avec:- d p d x{\displaystyle-{\frac{\mathrm{d} p}{\mathrm{d} x}}}- gradient de pression dans la direction du flux L c{\displaystyle L_{c}}- longueur caractéristique ρ{\displaystyle\rho}- densité du fluide ν{\displaystyle\nu}- viscosité cinématique Portail de la physique.
Viene definito come: H g- 1 ρ d p d x L 3 ν 2{\ displaystyle{\ mathit{ Hg}}-{\ frac{ 1}{\ rho}}{\ frac{\ mathrm{ d} p}{\ mathrm{ d} x}}{\ frac{ L{ 3}}{\ nu{ 2}}}} dove: d p d x{\ displaystyle{\ frac{\ mathrm{ d} p}{\ mathrm{ d} x}}} è il gradiente di pressione; L è una lunghezza caratteristica; ρ{\ displaystyle\ rho} è la densità del fluido; ν{\ displaystyle\ nu} è la viscosità cinematica.

Une question naturelle qui se pose est: existe-t-il un opérateur H tel que H 2 f( x) D f( x) d d x f( x) f′ ( x){\displaystyle\mathrm{H}{ 2} f( x)\ mathrm{ D} f( x){\ frac{\ mathrm{ d}}{\ mathrm{ d} x}} f( x) f'( x)}?
Una naturale domanda è di chiedersi se esiste un operatore lineare H{\displaystyle H}, o derivata mezza, tale che H 2 f( x) D f( x) d d x f( x) f′ ( x){\displaystyle H{ 2} f( x) Df( x){\ dfrac{ d}{ dx}} f( x) f'x?

La température de Hawking vaut T 1 k B ℏ κ 2 π c{\displaystyle T{\ frac{ 1}{ k{\ mathrm{B} }}}{\frac {\hbar \kappa }{2\pi c}}}, où kB est la constante de Boltzmann, c est la vitesse de la lumière et ℏ{\displaystyle\hbar} la constante de Planck réduite.
Dato da T ℏ a 2 π c k B,{\displaystyle T{\ frac{\ hbar a}{ 2\pi ck{\ mathrm{B}}}},} dove a{\displaystyle a} è l'accelerazione locale, kB è la costante di Boltzmann, ℏ{\displaystyle\hbar} è la costante di Planck ridotta, e c{\displaystyle c} è la velocità della luce.

Pour une réaction donnée on en déduit, par exemple, l'enthalpie de la réaction Δ r H o ∑ i ν i Δ f H o i{\displaystyle\Delta{\ mathrm{ r}} H{\ mathrm{ o}}\ sum{ i}\ nu{ i}\ Delta{\ mathrm{ f}} H{\ mathrm{ o}}\!{ i.
Essendo data qualsiasi reazione la sua entalpia è calcolata dalla relazione Δ r H o ∑ i ν i Δ f H i o{\displaystyle\Delta{\ mathrm{ r}} H{\ mathrm{ o}}\ sum{ i}\ nu{ i}\ Delta{\ mathrm{ f}} H{ i}{\ mathrm {o.

Cette équation s'écrit donc,: J( F, T, W) A G T 2 e-( W- Δ W) k T{\displaystyle J(F, T, W) A{\ mathrm{ G}} T{ 2} e{-( W-\ Delta W) \over kT}} Δ W e 3 F 4 π ϵ 0,{\displaystyle\Delta W={\sqrt {e^{3}F \over 4\pi\epsilon_{0}}},} où ε0 est la permittivité du vide.
L'equazione diventa: J( F, T, W) A G T 2 e-( W- Δ W) k T{\displaystyle J(F, T, W) A{\ mathrm{ G}} T{ 2} e{-( W-\ Delta W) \over kT}} dove Δ W e 3 F 4 π ϵ 0,{\displaystyle\Delta W={\sqrt {e^{3}F \over 4\pi\epsilon_{0}}},} ed ε0 è la permittività elettrica del vuoto.

Si l'on appelle N le nombre de traits éclairés, alors l'intensité s'annule pour la première fois lorsque δ x λ D 2 N V{\displaystyle\delta x{\ frac{\ lambda\ mathrm{ D}}{ 2\mathrm{ N}\ mathrm{ V}}}} si N est impair, ou en δ x λ D 2( N- 1) V{\displaystyle\delta x={\frac {\lambda \mathrm{D} }{2(\mathrm{N} -1)\mathrm{V}}}} s'il est pair.
Se chiamiamo N il numero di tratti illuminati, allora l'intensità si annulla per la prima volta quando δ x λ D 2 N d{\displaystyle\delta x{\ frac{\ lambda D}{ 2Nd}}} se N è dispari, o in δ x λ D 2( N- 1) d{\displaystyle\delta x{\ frac{\ lambda D}{ 2( N-1) d}}} se è pari.

Cette fonction est donc une application exp: M n( C) → G L n( C){\displaystyle\exp:\mathrm{M}{ n}(\ mathbb{ C})\ to\ mathrm{ GL}{ n}(\ mathbb{C})} de l'ensemble des matrices n × n{\displaystyle n\times n} vers le groupe général linéaire, c'est-à-dire le groupe de toutes les matrices inversibles.
Exp: M n( C) → G L( n, C){\displaystyle\exp\colon M_{n}(\mathbb{C} )\to \mathrm{GL}(n, \mathbb{C})} dallo spazio delle matrici n × n{\displaystyle n\times n} al gruppo generale lineare di grado n{\displaystyle n}, ovvero il gruppo delle matrici invertibili.

En divisant une grandeur extensive X{\displaystyle X} par la quantité de matière n{\displaystyle n} contenue dans le système on obtient une grandeur intensive X m{\displaystyle X_{\mathrm{m}}} notée avec l'indice m(caractère romain), par exemple le volume molaire V m V/ n{\displaystyle V{\ mathrm{ m}} V/ n} est une grandeur intensive.
Dividendo una variabile estensiva X{\displaystyle X} per la quantità di sostanza n{\displaystyle n} contenuta nel sistema si ottiene una variabile intensiva che é notata X m{\displaystyle X_{\mathrm{m}}} (oppure X¯ {\displaystyle {\bar{X}}}), per esempio il volume molare V m V/ n{\displaystyle V{\ mathrm{ m}} V/ n.

On peut alors écrire: d W ∑ i 1 N ∂ W ∂ u i λ i ∑ j 1 m p j d q i j{\displaystyle{\mathrm{d}} W\ sum{ i=1}{ N}{\ frac{\ partial W}{\ partial u{ i}}}\ lambda{ i}\ sum{ j=1}{ m} p{ j}{\ mathrm{ d}} q{ ij}} Si la distribution des revenus est optimale alors ∂ W ∂ u i λ i{\displaystyle{\frac{\partial W}{\partial u{ i}}}\ lambda{ i}} est la même pour tous les individus.
Si può quindi scrivere: d W ∑ i 1 N ∂ W ∂ u i λ i ∑ j 1 m p j d q i j{\displaystyle{\mathrm{d}} W\ sum{ i=1}{ N}{\ frac{\ partial W}{\ partial u{ i}}}\ lambda{ i}\ sum{ j=1}{ m} p{ j}{\ mathrm{ d}} q{ ij}} Se la distribuzione dei redditi è ottimale, allora l'espressione ∂ W ∂ u i λ i{\displaystyle{\frac{\partial W}{\partial u{ i}}}\ lambda{ i}} è la medesima per tutti gli individui.

Tous les neutrons résiduels ont subi une désintégration β, avec une vie moyenne de mille secondes, relâchant un proton, un électron et un antineutrino, par le processus: n ⇒ p + + e- + ν ¯ e,{\displaystyle\mathrm{n}\ Rightarrow\ mathrm{ p}{}\,\,\ mathrm{ e}{-}\,\, {\bar {\mathrm {\nu}}}_{\mathrm{e}},} où n est un neutron, p un proton et ν ¯ e{\displaystyle{\bar{\mathrm{\nu}}}_{\mathrm{e}}} un antineutrino électronique.
I neutroni rimasti subirono il decadimento beta, con una vita media di circa quindici minuti, con la formazione di un protone, un elettrone e un antineutrino: n ⇒ p + e- + ν ¯ e,{\displaystyle\mathrm{n}\Rightarrow\mathrm{p}+\mathrm{e} \bar {\mathrm {\nu}}}_{\mathrm{e}},} dove n{\displaystyle n} è il neutrone, p{\displaystyle p} è il protone e ν ¯ e{\displaystyle{\bar{\mathrm{\nu}}}_{\mathrm{e}}} è l'antineutrino elettronico.

La fonction est de la forme n( x) d x ϕ ∗ x a e- x d x,{\displaystyle n(x)\\mathrm{d} x\ phi{} x{ a}\ mathrm{ e}{- x}\ mathrm{d} x,} Où x L/ L∗ {\displaystyle x=L/L^{*}}, et L∗ {\displaystyle L^{*}} est une luminosité caractéristique de galaxie.
La formula della funzione è: n( x) d x ϕ x a e- x d x,{\ displaystyle n( x)\\ mathrm{ d} x\ phi{} x{ a}\ mathrm{ e}{- x}\ mathrm{ d} x,} dove x L/ L{\ displaystyle x L/ L{}}, e L{\ displaystyle L{}} è una luminosità galattica caratteristica dove la funzione smette di funzionare.

Il apparaît qu'il existe un tel opérateur, et en effet pour tout α gt; 0, il existe un opérateur P tel que:( P α f)( x) f′ ( x),{\displaystyle(\mathrm{P}{\ alpha} f)( x) f'( x),} ou, pour le formuler autrement, que d n f d x n{\displaystyle{\tfrac{\mathrm{d}{ n} f}{\ mathrm{ d} x{ n}}}} est défini pour toutes valeurs réelles n gt; 0.
Risulta poi che un tale operatore esiste, e in realtà per ogni a gt; 0{\displaystyle agt;0} c'è un operatore P{\displaystyle P} tale che( P a f)( x) f′ ( x),{\displaystyle( P{ a} f)( x) f'( x),} o messa in un'altra maniera, la definizione di d n y/ d x n{\displaystyle d{ n} y/ dx{ n}} può essere estesa a tutti i valori reali di n{\displaystyle n.

En général, on peut représenter ce mécanisme par la simple équation: A ∗ + Q → A + Q{\displaystyle\mathrm{A}{}\ mathrm{ Q}\ rightarrow\ mathrm{ A}\ mathrm{Q}} ou A ∗ + Q → A + Q{\ displaystyle\ mathrm{ A}{}\ mathrm{ Q}\ rightarrow\ mathrm{ A}\ mathrm{ Q}{}} où A et Q(appelés« désactivateur» ou quencher) sont des espèces chimiques, et * désigne un état excité.
In generale, questo processo può essere descritto dalla semplice equazione: A Q A Q{\ displaystyle\ mathrm{ A}{}\ mathrm{ Q}\ rightarrow\ mathrm{ A}\ mathrm{ Q}} oppure A Q A Q{\ displaystyle\ mathrm{ A}{}\ mathrm{ Q}\ rightarrow\ mathrm{ A}\ mathrm{ Q}{}} dove A{\ displaystyle A} è il fluoroforo, Q{\ displaystyle Q} il quencher e la notazione{\ displaystyle{}} indica lo stato eccitato.

Pour deux matrices X et Y, nous avons: ‖ e X + Y- e X ‖ ≤ ‖ Y ‖ e ‖ X ‖ e ‖ Y‖ ,{\displaystyle\\ mathrm{ e}{ X+Y}\!-\ mathrm{ e}{ X}\\ leq\ Y\\,\ mathrm{ e}{\ X\}\,\ mathrm{ e}{\ Y\},} où || · || désigne une norme matricielle arbitraire.
Date due matrici X{\ displaystyle X} e Y{\ displaystyle Y}, si ha: e X Y- e X Y e X e Y{\ displaystyle\ e{ X+Y}- e{ X}\\ leq\ Y\ e{\ X\} e{\ Y\}} con{\ displaystyle\\} la norma matriciale.

L'hydrogène est oxydé selon la réaction: 2 H 2 + 4 O H- ⟶ 4 H 2 O + 4 e-{\displaystyle\mathrm{2H}{ 2}\ mathrm{ 4OH}{-}\ longrightarrow\ mathrm{ 4H}{ 2}\ mathrm{ O}\ mathrm{ 4e}{-}} produisant de l'eau et quatre électrons.
Sull'anodo l'idrogeno viene ossidato con la reazione: H 2 + 2 O H- ⟶ 2 H 2 O + 2 e-{\displaystyle\mathrm{H}{ 2}\ mathrm{ 2OH}{-}\ longrightarrow\ mathrm{ 2H}{ 2}\ mathrm{ O}\ mathrm{ 2e}{-}} producendo quindi acqua e rilasciando due elettroni.

En désignant par k{\displaystyle k} cette constante, on obtient: d W k ∑ j 1 m p j ∑ i 1 N d q i j k ∑ j 1 m p j d q j{\displaystyle{\mathrm{d}} W k\ sum{ j=1}{ m} p{ j}\ sum{ i=1}{ N}{\ mathrm{ d}} q{ ij} k\ sum{ j=1}{ m} p{ j}{\ mathrm{ d}} q{ j}} où d q j{\displaystyle{\mathrm{d}}q_{j}} est la variation de la consommation globale.
Se si designa per k{\displaystyle k} questa costante, si ottiene: d W k ∑ j 1 m p j ∑ i 1 N d q i j k ∑ j 1 m p j d q j{\displaystyle{\mathrm{d}} W k\ sum{ j=1}{ m} p{ j}\ sum{ i=1}{ N}{\ mathrm{ d}} q{ ij} k\ sum{ j=1}{ m} p{ j}{\ mathrm{ d}} q{ j}} dove d q j{\displaystyle{\mathrm{d}}q_{j}} è la variazione del consumo globale.

Les tables simples donnent pour chaque composé à 298,15 K: son enthalpie de formation Δ f H o 298{\displaystyle\Delta{\ mathrm{ f}} H{\ mathrm{ o}}\!{ 298}}; son énergie de Gibbs de formation Δ f G o 298{\displaystyle\Delta{\ mathrm{ f}} G{\ mathrm{ o}}\!{ 298}} ou son entropie absolue S o 298{\displaystyle S{\ mathrm{ o}}\!{ 298.
Nella prima categoria i seguenti dati della sostanza sono riportati solo a 298,15 K: entalpia di formazione Δ f H o 298{\displaystyle\Delta{\ mathrm{ f}} H{\ mathrm{ o}}\!{ 298}}; energia di Gibbs di formazione Δ f G o 298{\displaystyle\Delta{\ mathrm{ f}} G{\ mathrm{ o}}\!{ 298}}, oppure entropia assoluta S o 298{\displaystyle S{\ mathrm{ o}}\!{ 298.

Comment utiliser "mathrm" dans une phrase en Français

Displaystyle R_d mathrm (en euros) i_d.

Il est maximal lorsque A B displaystyle scriptstyle overrightarrow mathrm AB et F displaystyle scriptstyle vec F sont orthogonaux.

Il aura donc cette fois une rentabilité anticipée : Rf (en R_f mathrm (en euros) i_ffrac e_te_t1-frac e_t1-e_te_t1i_ffrac e_te_t1-frac Delta ee_t1.

Mathrm {Re}), est une quantité sans dimension qui caractérise le rapport des termes non linéaires et dissipatifs dans l'équation de Navier-Stokes 1.

FSpdSdisplaystyle Fint _Sp, mathrm d S Cette formule ne s'intègre pas «à les bons sites de rencontre reinach la main» pour les barrages à géométrie compliquée.

Une personne pesant 61 kg et mesurant 1,57 m a un IMC de frac 61;mathrm kg 1,57;mathrm m times 1,57;mathrm m approx 24,7;mathrm kg cdot mathrm m -2.

Abacdisplaystyle alpha widehat mathrm A widehat mathrm BAC Notations classiques pour un angle dans un triangle ABC.

Comment utiliser "mathrm" dans une phrase en Italien

Quale stile preferisci, [matematica] \ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} x} [/ math] o [math] \ frac {d} {dx} [/ math]?

La superficie blu è la superficie da analizzare e la superficie rossa rappresenta il piano di sezione che è stato impostato con il punto Pres e il vettore di direzione $ \ overset \ rightharpoonup {\ mathrm v} $.

In base alla nostra esperienza, ti preghiamo di non sprecare… Che cos’è l’integrale di [matematica] \ displaystyle \ int xe ^ x \ cos x \ space \ mathrm dx [/ math]?

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Il valore caratteristico del carico da neve $ {\ mathrm s} _ \ mathrm k $ Se si seleziona una posizione nella Piana nord tedesca, il servizio online sarà visualizzato al punto 6.

Perché non viene calcolato usando la snellezza dell'elemento di compressione equivalente $ {\ overline {\ mathrm \ lambda}} _ {\ mathrm c} $?

Perché non è calcolato con il rapporto di snellezza dell'asta di compressione $ {\ overline {\ mathrm \ lambda}} _ {\ mathrm c} $?

Se $ 0,25 \; <\; \ frac {\ mathrm h} {\ mathrm d} \; <\; 1 $, il coefficiente c pi si ottiene per interpolazione lineare tra le due curve per ciascuna configurazione.

NAP2displaystyle NAell mathrm P 2 dove Pdisplaystyle ell mathrm P è la lunghezza di Planck.

Dicho de otra manera, si X i P o i ( i ), i 1, N displaystyle X_isim mathrm Poi (lambda _i i1,dots,N son N variables aleatorias de Poisson independientes, entonces Y i 1 N X i P o i ( i 1.