Examples of using Mathrm in Spanish and their translations into English
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Colloquial
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Official
Mathrm{m}$ es el número de observaciones disponible.
Así las cosas, el rango de valores que$\mathrm{MAPE}$ puede aceptar es desde 0 a$\infty.
Therefore; the range of values that$\mathrm{MAPE}$ can take is from 0 to$\infty.Mathrm{MAPE}$- puede ser influeciado mucho por los valores atípicos.
Mathrm{MAPE}$ can be influenced a great deal by outliers.V s i d e a l{\displaystyle Vs_{\mathrm{ideal}}} es la tensión de suministro ideal del transductor.
V s i d e a l{\displaystyle Vs_{\mathrm{ideal}}} is the ideal transducer supply voltage.Como era de esperarse, la probabilidad de que llueva no es afectada por la acción: P( R| d o(G T)) P( R){\displaystyle\mathrm{P}( R| do( G= T))= PR.
The probability of rain is unaffected by the action: Pr( R| do( G T))Pr( R){\displaystyle\ Pr( R|{\ text{ do}}( G= T))=\ PrR.V s a c t u a l{\displaystyle Vs_{\mathrm{actual}}} es la tensión de suministro real del transductor.
V s a c t u a l{\displaystyle Vs_{\mathrm{actual}}} is the actual transducer supply voltage.La subrutina clave del algoritmo, denotada por U i n v e r t i d a{\displaystyle U_{\mathrm{invertida}}} es definida como: 1.
The key subroutine to the algorithm, denoted U i n v e r t{\displaystyle U_{\mathrm{invert}}}, is defined as follows and incorporates a phase estimation subroutine: 1.Denota, respectivamente, por Q I( t){\displaystyle Q^{\mathrm{I}}(t)} y por Q I I( t){\displaystyle Q^{\mathrm{II}}(t)} la configuración actual del subsistema(I) y del resto del universo.
Denote respectively by Q I( t){\displaystyle Q^{\ text{ I}}( t)} and Q II( t){\displaystyle Q^{\ text{ II}}( t)} the actual configuration of subsystem(I) and of the rest of the universe.La luminosidad de la estrella en vatios puede calcularse en función de su magnitud bolométrica absoluta Mbol como: L⋆ L 0 10- 0, 4 M B o l{\displaystyle L_{\star}= L_{ 0}10^{ -0,4M_{\ mathrm{Bol}}}} utilizando las variables definidas anteriormente.
The luminosity of the star in watts can be calculated as a function of its absolute bolometric magnitude Mbol as: L⋆ L 0 10- 0.4 M b o l{\displaystyle L_{\star}= L_{ 0}10^{ -0.4M_{\ mathrm{bol}}}} using the variables as defined previously.Para cada temperatura existe una constante conocida definida por:V T k T q{\displaystyle V_{\mathrm{T}}={\frac{kT}{q}}\,} Donde k es la constante de Boltzmann, T es la temperatura absoluta de la unión pn, y q es la magnitud de la carga de un electrón la carga elemental.
At any temperature it is a known constant defined by:V T k T q,{\displaystyle V_{\ text{ T}}={\ frac{kT}{q}}\,,} where k is the Boltzmann constant, T is the absolute temperature of the p-n junction, and q is the magnitude of charge of an electron the elementary charge.Esto implica que si q( t), p( t){\displaystyle q(t), p(t)} es una trayectoria o solución de las ecuaciones de movimiento de Hamilton-Jacobi, entonces se tiene que0 d f d t{\displaystyle 0={\frac{\mathrm{d} f}{\mathrm{d} t}}} a lo largo de dicha trayectoria.
This implies that if p( t), q( t){\displaystyle p(t), q(t)} is a trajectory or solution to the Hamilton's equations of motion,then 0 d f d t{\displaystyle 0={\frac{{\ text{ d}} f}{{\ text{ d}} t}}} along that trajectory.Las líneas de corriente siguen las curvas x 2 2- K x 1 2 c o n s t a n t{\displaystyle x_{ 2}^{ 2}- Kx_{ 1}^{ 2}=\ mathrm{constant}} donde K negativo corresponde a una elipse y K positivo a una hipérbola, con el caso de una hipérbola equilátera(asociada a una aplicación de compresión) correspondiente a K 1.
The streamlines follow the curves x 2 2- K x 1 2 c o n s t a n t{\displaystyle x_{ 2}^{ 2}- Kx_{ 1}^{ 2}=\ mathrm{constant}} so negative K corresponds to an ellipse and positive K to a hyperbola, with the rectangular case of the squeeze mapping corresponding to K 1.Cuando la expresión de la constante de velocidad es comparada con la ecuación de velocidad para una reacción bimolecular elemental, r k(T), se nota que k( T) N A σ A B 8 k B T π m A exp(- E a R T){\displaystyle k( T)= N_{\ mathrm{ A}}\ sigma_{\ mathrm{ AB}}{\ sqrt{\frac{ 8k_{\ mathrm{ B}} T}{\ pi m_{\ mathrm{ A}}}}}\ exp\ left-{\ frac{ E_{\ mathrm{ a}}}{RT}}\right.
When the expression form of the rate constant is compared with the rate equation for an elementary bimolecular reaction, r k( T){\displaystyle r=k(T)}, it is noticed that k( T) N A σ A B ρ 8 k B T π μ A B exp(- E a R T){\displaystyle k( T)= N_{ A}\ sigma_{ AB}\ rho{\ sqrt{\ frac{ 8k_{\ text{ B}}T}{\ pi\ mu_{ _{AB}}}}\exp \left({\frac_{\ text{ a}}}{ RT}}\ right)}, unit M- 1 s- 1{\displaystyle M^{ -1} s^{ -1}}.Esta onda se puede escribir como( E f f^+ E s s^)e i( k z- ω t),{\displaystyle( E_{ f}\ mathbf{\ hat{ f}}+ E_{ s}\ mathbf{\ hat{ s}})\ mathrm{ e}^{i(kz-\omega t)},} donde f y s son respectivamente los ejes sin retardo y"con retardo de la lámina de cuarto de onda, la onda se propaga a lo largo del eje z, y Ef y Es'' son reales.
This wave can be written as( E f f^+ E s s^)e i( k z- ω t),{\displaystyle( E_{ f}\ mathbf{\ hat{ f}}+ E_{ s}\ mathbf{\ hat{ s}})\ mathrm{ e}^{i(kz-\omega t)},} where the f and s axes are the quarter-wave plate's fast and slow axes, respectively, the wave propagates along the z axis, and Ef and Es are real.Sin embargo, los valores de ε sí mismos se calculan en cada paso del refinamiento por mínimos cuadrados lineales:ε( C T C)- 1 C T A{\displaystyle{\boldsymbol{\varepsilon}}=\mathbf{\left(C^{\mathrm{T}} C\ right)^{ -1} C^{\ mathrm{T}}A}} usando los valores refinados de las constantes de equilibrio para obtener la especiación.
However, the ε values themselves are calculated at each step of the refinement by linear least-squares:ε( C T C)- 1 C T A{\displaystyle{\boldsymbol{\varepsilon}}=\mathbf{\left(C^{\mathrm{T}} C\ right)^{ -1} C^{\ mathrm{T}}A}} using the refined values of the equilibrium constants to obtain the speciation.Si escribimos la función de onda para el universo como ψ( t, q I, q I I){\displaystyle\psi(t,q^{\mathrm{I}}, q^{\mathrm{II}})}, donde q I{\displaystyle q^{\mathrm{I}}} denota las variables de configuración asociadas a algún subsistema(I) del universo y q I I{\displaystyle q^{\mathrm{II}}} denota las variables de configuración restantes.
Let us write the wavefunction of the universe as ψ( t, q I, q II){\displaystyle\psi(t,q^{\text{I}}, q^{\ text{ II}})}, where q I{\displaystyle q^{\text{I}}} denotes the configuration variables associated to some subsystem(I) of the universe, and q II{\displaystyle q^{\text{II}}} denotes the remaining configuration variables.U∑ i n p i 1 w i( y i o b s e r v a d o- y i c a l c u l a d o) 2{\displaystyle U=\sum_{ i= np}^{ i=1}w_{ i}\ left( y_{ i}^{\ mathrm{observado}}- y_{ i}^{\ mathrm{calculado}}\right)^{2}} Los pesos, wi y cantidades y pueden ser vectores.
U∑ i n p i 1 w i( y i o b s e r v e d- y i c a l c u l a t e d) 2{\displaystyle U=\sum_{ i= np}^{ i=1}w_{ i}\ left( y_{ i}^{\ mathrm{observed}}- y_{ i}^{\ mathrm{calculated}}\right)^{2}} The weights, wi and quantities y may be vectors.Lo arriba expuesto puede ser descrito matemáticamente como lo siguiente: x t r i a n g l e( t)∑ i 0 N(- 1) i n- 2( sin){\ displaystyle{\ begin{ aligned}x_{\ mathrm{ triangle}}( t)&{}=\ sum_{ i=0}^{ N}( -1)^{ i} n^{ -2}\ left(\ sin\ right)\ end{ aligned}}} Donde N es el número de armónicos que se incluyen en la aproximación, t es la variable independiente( p. e. tiempo para ondas sonoras), y i es la etiqueta armónica que está relacionada con el numero modal por n 2 i+ 1{\ displaystyle n=2i+1.
The above can be summarised mathematically as follows: x t r i a n g l e( t)∑ i 0 N(- 1) i n- 2( sin){\displaystyle{\ begin{ aligned}x_{\ mathrm{ {triangle} }(t)&{}=\sum i=0}^{ N}( -1)^{ i} n^{ -2}\ left(\ sin\ right)\ end{ aligned}}} where N is the number of harmonics to include in the approximation, t is the independent variable(e.g. time for sound waves), and i is the harmonic label which is related to its mode number by n 2 i+ 1{\displaystyle n=2i+1.Para señales senoidales grandes, esta modulación es similar a la FM, y su ancho de banda es aproximadamente: 2( h+ 1)f M{\displaystyle 2\left(h+1\right)f_{\mathrm{M}}}, donde f M ω m/ 2 π{\displaystyle\textstyle f_{\ mathrm{ M}}=\ omega_{\ mathrm{ m}}/2\pi} y h{\displaystyle\textstyle h} es el índice de modulación.
For a single large sinusoidal signal, PM is similar to FM, and its bandwidth is approximately 2( h+ 1)f M{\displaystyle 2\left(h+1\right)f_{\mathrm{M}}}, where f M ω m/ 2 π{\displaystyle f_{\ mathrm{ M}}=\ omega_{\ mathrm{ m}}/2\pi} and h{\displaystyle h} is the modulation index defined below.La divergencia cuadrática en la masa de los escalares requiere ajustes de una parte en O( M b a r e 2/ M p h y s i c a l 2){\ displaystyle{\ mathcal{ O}}( M_{\ mathrm{ bare}}^{ 2}/ M_{\ mathrm{ physical}}^{ 2})}, donde Mbare es la cota de la teoría, la escala de energía a la cual la teoría cambia de una manera esencial.
The quadratic divergence in the scalar's mass requires adjustments of a part in O( M b a r e 2 M p h y s i c a l 2){\displaystyle{\mathcal{O}}\left({\frac{M_{\mathrm{bare}}^{ 2}}{ M_{\ mathrm{physical}}^{ 2}}}\ right)}, where Mbare is the cutoff of the theory, the energy scale at which the theory changes in some essential way.Si se elige uniformemente al azar una muestra de un conjunto finito A, la información que se revela con el resultado está dada por la función de Hartley H 0( A):= l o g b|A|,{\displaystyle H_{ 0}( A):=\ mathrm{ log}_{ _{b}\vertA\vert,} donde| A| denota la cardinalidad de A. Si la base del logaritmo es 2, la unidad de medida de la incertidumbre es el shannon.
If a sample from a finite set A uniformly at random is picked, the information revealed after the outcome is known is given by the Hartley function H 0( A):= l o g b|A|,{\displaystyle H_{ 0}( A):=\ mathrm{ log}_{ _{b}\vertA\vert,} where|A| denotes the cardinality of A. If the base of the logarithm is 2, then the unit of uncertainty is the shannon.
