RANGLE на Русском - Русский перевод

• rangle

Примеры использования Rangle на Английском языке и их переводы на Русский язык

It's called rangle.
Это называется" срыгнуть.

P{\displaystyle{\overline{c}}\langle y\rangle. P} describes that the name y{\displaystyle y} is emitted on channel c{\displaystyle c} before proceeding as P{\displaystyle P.
P{\ displaystyle{\ overline{ c}}\ langle y\ rangle. P} описывает, что имя y{\ displaystyle y} передается через канал c{\ displaystyle c}, перед тем как продолжаться как P{\ displaystyle P.

I'm starting to feel like I'm gonna rangle.
Я поняла. Мне кажется, я сама сейчас срыгну.

A group G is said to have the presentation⟨ S∣ R⟩{\displaystyle\langle S\mid R\rangle} if G is isomorphic to⟨ S∣ R⟩{\displaystyle\langle S\mid R\rangle.
В этом случае говорят, что группа G{\ displaystyle G} имеет задание⟨ S∣ R⟩{\ displaystyle\ langle S\ mid R\ rangle.

I, uh, I found traces of cupronickel, uh, on canvas threads in the last bit of rangle.
Я, мм, я нашел следы мельхиора на пряже холста в последней части рвоты.

Fix any instance⟨ c, S⟩{\displaystyle\langle c,{\mathcal{S}}\rangle} of set cover over a universe U{\displaystyle{\mathcal{U.
Возьмем любой экземпляр⟨ c, S⟩{\ displaystyle\ langle c,{\ mathcal{ S}}\ rangle} задачи покрытия множества с совокупностью U{\ displaystyle{\ mathcal{ U.

Given a random graph of n{\displaystyle n} nodes and an average degree⟨ k⟩{\displaystyle\langle k\rangle.
Пусть дан случайный граф с n вершинами и средней степенью⟨ k⟩{\ displaystyle\ langle k\ rangle.

I found polyethylene, styrene-butadiene, canvas, cellulose and synthetic rubbers inside the rangle, but nothing in quantities that would cause this.
Я обнаружил полиэтилен, стирол- бутадиен, холст, целлюлозу и синтетический каучук внутри рвоты, но ничего в таких количествах не может вызывать это.

The above proved a regret bound for linear loss functions v t( w)⟨ w, z t⟩{\displaystyle v_{ t}( w)=\ langle w, z_{t}\rangle.
Выше доказана граница« сожаления» для линейных функций потерь v t( w)⟨ w, z t⟩{\ displaystyle v_{ t}( w)=\ langle w, z_{ t}\ rangle.

Note that the operator⟨⋅,⋅⟩: Φ× Φ→ Z{\displaystyle\langle\cdot,\cdot\rangle\colon\Phi\times\Phi\to\mathbb{Z}} defined by property 4 is not an inner product.
Оператор⟨⋅,⋅⟩: Φ× Φ→ Z,{\ displaystyle\ langle\ cdot,\;\ cdot\ rangle\ colon\ Phi\ times\ Phi\ to\ mathbb{ Z},} определенный свойством 4, не является внутренним произведением.

In quantum mechanics, the state of a quantum system is represented by a state vector, denoted| ψ⟩{\displaystyle|\psi\rangle} and pronounced ket.
В квантовой механике состояние квантовой системы может быть описано вектором состояния( или кет)| ψ⟩{\ displaystyle|\ psi\ rangle.

This has the effect of"swapping" the entanglement such that| A⟩{\displaystyle|A\rangle} and| B⟩{\displaystyle|B\rangle} are now entangled at a distance twice that of the initial entangled pairs.
Это имеет эффект« свопинга» запутанности, таким образом, что| A⟩{\ displaystyle| A\ rangle} и| B⟩{\ displaystyle| B\ rangle} теперь запутанны на расстоянии в 2 раза сильнее, чем начальные запутанные пары кубитов.

A state where one particle is at position x and the other is at position y is written| x, y⟩{\displaystyle|x, y\rangle.
Существует лишь состояние, в котором одна из частиц находится в состоянии x{\ displaystyle x}, а другая в состоянии y{\ displaystyle y.

There exists a critical percolation threshold p c 1⟨ k⟩{\displaystyle p_{c}={\tfrac{1}{\langle k\rangle}}} below which the network becomes fragmented while above p c{\displaystyle p_{c}} a giant connected component exists.
Существует критический порог перкуляции p c 1⟨ k⟩{\ displaystyle p_{ c}={\ tfrac{ 1}{\ langle k\ rangle}}}, ниже которой сеть становится фрагментированной, в то время как выше pc существуют огромные компоненты связности.

The XTR subgroup has now order q and is, as a subgroup of G F( p 6)∗{\displaystyle GFp^{6, a cyclic group⟨ g⟩{\displaystyle\langleg\rangle} with generator g.
Эта циклическая группа⟨ g⟩{\ displaystyle\ langle g\ rangle} является подгруппой G F( p 6)∗{\ displaystyle GFp^{ 6 и имеет генератор g.

The vacuum expectation value of an operator O is usually denoted by⟨ O⟩.{\displaystyle\langle O\ rangle.} One of the most widely used, but controversial, examples of an observable physical effect that results from the vacuum expectation value of an operator is the Casimir effect.
Конденсат оператора O обычно обозначается⟨ O⟩.{\ displaystyle\ langle O\ rangle.} Один из самых известных примеров конденсата оператора, приводящего к физическому эффекту- эффект Казимира.

Thus fermion condensates must be of the form⟨ ψ¯ ψ⟩{\displaystyle\langle{\overline{\psi}}\psi\rangle}, where ψ is the fermion field.
Следовательно, фермионные конденсаты должны иметь вид⟨ ψ¯ ψ⟩,{\ displaystyle\ langle{\ overline{\ psi}}\ psi\ rangle,} где ψ{\ displaystyle\ psi}- фермионное поле.

At this point, the repeater can perform a bell measurement on the qubits| R a⟩{\displaystyle|R_{a}\rangle} and| R b⟩{\displaystyle|R_{b}\rangle} thus teleporting the quantum state of| R a⟩{\displaystyle|R_{a}\rangle} onto| B⟩{\displaystyle |B\rangle.
При этом повторитель может выполнить измерение состояния Белла на кубитах| R a⟩{\ displaystyle| R_{ a}\ rangle} и| R b⟩{\ displaystyle| R_{ b}\ rangle} телепортировав таким образом квантовое состояние| R a⟩{\ displaystyle| R_{ a}\ rangle} в| B⟩{\ displaystyle| B\ rangle.

This allows the expectation values of L z{\displaystyle L_{z}} and S z{\displaystyle S_{z}} to be easily evaluated for a state| ψ⟩{\displaystyle|\psi\rangle.
Это позволяет легко оценить средние ожидаемые значения L z{\ displaystyle L_{ z}} и S z{\ displaystyle S_{ z}} в состоянии| ψ⟩{\ displaystyle|\ psi\ rangle.

The inner product⟨⋅,⋅⟩{\displaystyle\langle\cdot,\cdot\rangle} is that of the Lie algebra g,{\displaystyle{\mathfrak{g}},} invariant under the action of the Weyl group on h⊂ g,{\displaystyle{\mathfrak{h}}\subset{\mathfrak{g}},} the Cartan subalgebra.
Скалярное произведение⟨⋅,⋅⟩{\ displaystyle\ langle\ cdot,\ cdot\ rangle} является скалярным произведением алгебры Ли g,{\ displaystyle{\ mathfrak{ g}},} инвариантным под действием группы Вейля на алегбре h⊂ g,{\ displaystyle{\ mathfrak{ h}}\ subset{\ mathfrak{ g}},} подалгебре Картана.

In this case, the probability that the result of the measurement lies in a measurable set M{\displaystyle M} will be given by⟨ ψ| Q( M)| ψ⟩{\displaystyle\langle\psi|Q(M)|\psi\rangle.
В этом случае, вероятность того, что результат измерения лежит в измеримом множестве M{\ displaystyle M}, будет определяться⟨ ψ| Q( M)| ψ⟩{\ displaystyle\ scriptstyle\ langle\ psi| Q( M)|\ psi\ rangle.

In this case the atom undergoes the transition| g, n⟩→| e, n- 1⟩{\displaystyle\vert g, n\rangle\rightarrow\vert e, n-1\rangle}, where| a, m⟩{\displaystyle\vert a, m\rangle} represents the state of an ion whose internal atomic state is a and the motional state is m.
В этом случае атом претерпевает переход| g, n⟩→| e, n- 1⟩{\ displaystyle\ vert g, n\ rangle\ rightarrow\ vert e, n- 1\ rangle}, где| a, m⟩{\ displaystyle\ vert a, m\ rangle} представляет состояние иона, у которого внутренним атомным состоянием является a, а фононным состоянием является m.

Conversely, if the diagonal quantities A(x, x) are zero in every basis, then the wavefunction component A( x, y)⟨ ψ| x, y⟩⟨ ψ|(| x⟩⊗| y⟩){\displaystyle A(x, y)=\langle\psi|x, y\rangle=\langle\psi|(|x\rangle\otimes|y\rangle)} is necessarily antisymmetric.
Обратно, если диагональные элементы A( x, x) нулевые в любом базисе, то составляющая волновой функции A( x, y)⟨ ψ| x, y⟩⟨ ψ|(| x⟩⊗| y⟩){\ displaystyle A( x, y)=\ langle\ psi| x, y\ rangle=\ langle\ psi|(| x\ rangle\ otimes| y\ rangle)} обязательно антисимметрична.

But this is equal to⟨ ψ| x, x⟩+⟨ ψ| x, y⟩+⟨ ψ| y, x⟩+⟨ ψ| y, y⟩{\displaystyle\langle\psi|x, x\rangle+\langle\psi|x, y\rangle+\langle\psi|y, x\rangle+\langle\psi|y, y\rangle\,} The first and last terms on the right hand side are diagonal elements and are zero, and the whole sum is equal to zero.
Но это эквивалентно⟨ ψ| x, x⟩+⟨ ψ| x, y⟩+⟨ ψ| y, x⟩+⟨ ψ| y, y⟩{\ displaystyle\ langle\ psi| x, x\ rangle+\ langle\ psi| x, y\ rangle+\ langle\ psi| y, x\ rangle+\ langle\ psi| y, y\ rangle} Первый и последний член в правой части являются диагональными элементами и равны нулю, и полная сумма равна нулю.

The expected value of the cut is the sum over edges of the probability that the edge is cut, which is proportional to the angle cos- 1⁡⟨ v i, v j⟩{\displaystyle\cos^{-1}\langle v_{i}, v_{j}\rangle} between the vectors at the endpoints of the edge over π{\displaystyle\pi.
Математическое ожидание значения разреза равно сумме по всем ребрам вероятностей, что ребро входит в разрез и это ожидание пропорционально углу cos- 1⁡⟨ v i, v j⟩{\ displaystyle\ cos^{- 1}\ langle v_{ i}, v_{ j}\ rangle} между векторами в конечных вершинах ребра.

In the simplest case of a single repeater, two pairs of entangled qubits are established:| A⟩{\displaystyle |A\rangle} and| R a⟩{\displaystyle|R_{a}\rangle} located at the sender and the repeater, and a second pair| R b⟩{\displaystyle|R_{b}\rangle} and| B⟩{\displaystyle |B\rangle} located at the repeater and the receiver.
В простейшем случае, с одним повторителем, создается две пары запутанных кубитов:| A⟩{\ displaystyle| A\ rangle} и| R a⟩{\ displaystyle| R_{ a}\ rangle} расположенные на отправителе и повторителе, а вторая пара| R b⟩{\ displaystyle| R_{ b}\ rangle} и| B⟩{\ displaystyle| B\ rangle} на повторителе и получателе соответственно.

However, it is also possible for a system to be in a statistical ensemble of different state vectors: For example, there may be a 50% probability that the state vector is| ψ 1⟩{\displaystyle|\psi_{1}\rangle} and a 50% chance that the state vector is| ψ 2⟩{\displaystyle|\psi_{2}\rangle.
Однако, также возможно для системы в статистическом ансамбле различных векторов состояния: например, может быть 50% вероятности того, что вектор состояния| ψ 1⟩{\ displaystyle|\ psi_{ 1}\ rangle} и 50% вероятность того, что вектор состояния| ψ 2⟩{\ displaystyle|\ psi_{ 2}\ rangle.

One suitable choice of basis and labeling is given by| j 0 j 1; j m⟩.{\displaystyle\left|j_{0}\, j_{1};j\, m\ right\ rangle.} If this were a finite-dimensional representation, then j0 would correspond the lowest occurring eigenvalue j(j+ 1) of J2 in the representation, equal to|m- n|, and j1 would correspond to the highest occurring eigenvalue, equal to m+ n.
Подходящий базис и метки задаются как| j j 1; j m⟩.{\ displaystyle\ left| j_{}\, j_{ 1}; j\, m\ right\ rangle.} Если бы это было конечномерным представлением, то j0 соответствовало бы наименьшему собственному значению j( j+ 1) матрицы J2 в представлении, равному| m- n|{\ displaystyle| m- n|}, а j1 соответствовало бы наибольшему собственному значению, равному m+ n.

These operators also serve as generators for more general operators acting on the Fock space, for instance the number operator giving the number of particles in a specific state| ϕ i⟩{\displaystyle|\phi_{i}\rangle} is a†( ϕ i) a( ϕ i){\displaystyle a^{\dagger}(\phi_{i})a(\phi_{i})\.
Эти операторы также также служат основой более общих операторов, действующих в пространстве Фока, таких как оператор числа частиц, задающий количество частиц в определенном состоянии| ϕ i⟩{\ displaystyle|\ phi_{ i}\ rangle}, равное a†( ϕ i) a( ϕ i){\ displaystyle a^{\ dagger}(\ phi_{ i}) a\ phi_{ i.

The algorithm takes as input a directed graph D⟨ V, E⟩{\ displaystyle D=\ langle V, E\ rangle} where V{\ displaystyle V} is the set of nodes and E{\ displaystyle E} is the set of directed edges, a distinguished vertex r∈ V{\ displaystyle r\ in V} called the root, and a real-valued weight w( e){\ displaystyle w( e)} for each edge e∈ E{\ displaystyle e\ in E.
Алгоритм принимает входной ориентированный граф D⟨ V, E⟩{\ displaystyle D=\ langle V, E\ rangle}, где V{\ displaystyle V} является набором узлов, а E{\ displaystyle E} является набором ориентированных ребер, выделенную вершину r∈ V{\ displaystyle r\ in V}, называемую корнем, и вещественные значения весов w( e){\ displaystyle w( e)} для каждого ребра e∈ E{\ displaystyle e\ in E.