What is the translation of " CDOT " in Turkish?

• cdot

Examples of using Cdot in English and their translations into Turkish

Cdot was it? Is this us getting to know each other?
Birbirimizi tanıma çabası mı bunlar? CDOT mıydı?

Hence we arrive at∇⋅ g- 4 π G ρ,{\displaystyle\nabla\cdot\mathbf{g} =-4\pi G\rho,} which is the differential form of Gauss's law for gravity.
Hence we arrive at ∇ ⋅ g- 4 π G ρ,{ \displaystyle \nabla \cdot \mathbf{ g} =-4\pi G\rho,} sonucuna ulaşıyoruz, Gauss yerçekimi kanunun diferansiyel modeline.

Electric potential, also called voltage(the units for which are the volt), is defined by the line integral φ( r)-∫ C E⋅ d l{\displaystyle\varphi\mathbf{(r)}=-\int_{C}\mathbf{E}\cdot\mathrm{d}\mathbf{l}} where φ(r) is the electric potential, and C is the path over which the integral is being taken.
Elektrik potansiyeli( voltaj) doğrusal integral ile aşağıdaki şekilde tanımlanır. φ E- ∫ C E ⋅ d s,{ \displaystyle \varphi_{ \mathbf{ E}} =-\int_{ C} \mathbf{ E} \cdot \mathrm{ d} \mathbf{ s}\,,} φE elektrik potansiyeli, C integralin alınacağı yol.

In this sense, the function χ(⋅){\displaystyle\chi(\cdot)} and P i j…(⋅){\displaystyle\ P_{ij\ldots}(\cdot)} are single-valued and continuous, with continuous derivatives with respect to space and time to whatever order is required, usually to the second or third.
Bu anlamda χ( ⋅){ \displaystyle \chi( \cdot)} and P i j…( ⋅){ \displaystyle\ P_{ ij\ldots}( \cdot)} fonksiyonları tek değerli ve süreklidirler, ne olursa olsun istenilen zaman ve uzaya göre sürekli türevler ile, genelde ikinci ya da üçüncü.

In this short-wavelength limit, it is possible to approximate the solution locally by u( t, x)≈ a( t, x) e i( k⋅ x- ω t){\displaystyle u(t, x)\approx a(t, x)e^{i(k\cdot x-\omega t)}} where k, ω{\displaystyle k,\omega} satisfy a dispersion relation, and the amplitude a( t, x){\displaystyle a(t, x)} varies slowly.
Bu kısa dalga boyu limitinde çözüm yaklaşık olarak: u( t, x) ≈ a( t, x) e i( k ⋅ x- ω t){ \displaystyle u( t, x) \approx a( t, x) e^{ i( k\cdot x-\omega t)}} k, w dağılım ilişkisini sağlar, ve genlik a( t, x) yavaşça değişir.

P C S W D P C⋅ P H R{\displaystyle P_{CSWD}={\sqrt{P_{C}\cdot P_{HR}}}} The ratio of harmonic means or"Harmonic means" price index is the harmonic average counterpart to the Dutot index.
P C S W D P C ⋅ P H R{ \displaystyle P_{ CSWD}={ \sqrt{ P_{ C} \cdot P_{ HR}}}}'' Harmonik ortalamalar'' fiyat endeksi fiyatlarin t dönemi ile 0 dönemi harmonik ortalaması oranıdır.

Geometrically, the scalar triple product a⋅( b× c){\displaystyle\mathbf{a}\cdot(\mathbf{b}\times\mathbf{c})} is the(signed) volume of the parallelepiped defined by the three vectors given.
Geometrik olarak, skaler üçlü çarpım a ⋅( b × c){ \displaystyle \mathbf{ a} \cdot( \mathbf{ b} \times \mathbf{ c})} şekildeki paralelkenarın verilen üç vektörle tanımlanmış hacmidir.

Thus Abraham also derived the"transverse mass": m T 3 4⋅ m e m⋅ 1 β 2{\displaystyle m_{T}={\frac{3}{4}}\cdot m_{em}\cdot{\frac{1}{\beta^{2}}}\left} On the other hand, already in 1899 Lorentz assumed that the electrons undergo length contraction in the line of motion, which leads to results for the acceleration of moving electrons that differ from those given by Abraham.
Böylece Abraham enine kütle yi de türetti: m T 3 4 ⋅ m e m ⋅ 1 β 2{ \displaystyle m_{ T}={ \frac{ 3}{ 4}} \cdot m_{ em} \cdot{ \frac{ 1}{ \beta^{ 2}}} \left} Diğer yandan, 1899 yılında Lorentz zaten elektronların hareket süresince uzunluk büzülmesine maruz kaldıklarını farz etti.

Power is the work per unit time, given by P τ⋅ ω,{\displaystyle P={\boldsymbol{\tau}}\cdot{\boldsymbol{\omega}},} where P is power, τ is torque, ω is the angular velocity, and⋅ represents the scalar product.
Güç, her bir zaman birimindeki iştir; P τ ⋅ ω,{ \displaystyle P={ \boldsymbol{ \tau}} \cdot{ \boldsymbol{ \omega}},} P güç, τ tork, ω ise açısal hızdır ve içsel çarpımı ifade eder.

In differential form this continuity equation becomes:∇⋅ J f-∂ ρ f∂ t,{\displaystyle\nabla\cdot{\boldsymbol{J_{f\frac{\partial\rho_{f}}{\partial t}}\,} where the left side is the divergence of the free current density and the right side is the rate of decrease of the free charge density.
Diferansiyel formda, bu süreklilik denklemi şu hale gelir: ∇ ⋅ J f- ∂ ρ f ∂ t,{ \displaystyle \nabla{ \boldsymbol{ \cdot J_{ f \frac{ \partial \rho_{ f}}{ \partial t}}\,} burada sol taraf serbest akım yoğunluğunun diverjansı, sağ taraf ise serbest yük yoğunluğunun azalma oranıdır.

The sum of these small amounts of work over the trajectory of the rigid body yields the work, W∫ t 1 t 2 T⋅ ω→ d t.{\displaystyle W=\int_{ t_{ 1}}^{ t_{ 2}}\ mathbf{T} \cdot {\vec {\omega}}dt.} This integral is computed along the trajectory of the rigid body with an angular velocity ω that varies with time, and is therefore said to be path dependent.
Katı cismin gidişatı üzerindeki bu küçük miktardaki işlerin toplamı şu sonucu verir; W ∫ t 1 t 2 T ⋅ ω → d t.{ \displaystyle W=\int_{ t_{ 1}}^{ t_{ 2}} \mathbf{ T} \cdot{ \vec{ \omega}} dt.} Bu integral, zamanla değişen ω açısal süratiyle katı cismin gidişatı boyunca hesaplanmıştır ve bu yüzden bağımlı opsiyon denir.

Substituting this in Gauss's law gives∇ 2 Φ M∇⋅ M.{\displaystyle\nabla^{2}\Phi_{M}=\nabla\cdot\mathbf{M}.} Thus, the divergence of the magnetization,∇⋅ M,{\displaystyle\scriptstyle\nabla\cdot\mathbf{M},} has a role analogous to the electric charge in electrostatics and is often referred to as an effective charge density ρ M{\displaystyle\rho_{M.
Bunu Gauss yasasında yerine koyarsak, ∇ 2 Φ M ∇ ⋅ M.{ \displaystyle \nabla^{ 2} \Phi_{ M} =\nabla \cdot \mathbf{ M}.} Bu nedenle mıknatıslanmanın ıraksaması, ∇ ⋅ M,{ \displaystyle \scriptstyle \nabla \cdot \mathbf{ M},} elektrostatikteki elektrik yüklerinin analojisinde bir role sahiptir ve genelde yük yoğunluğu ρ M{ \displaystyle \rho_{ M}} olarak gösterilir.

If c(c1, c2, c3) is a third vector, then the triple scalar product equals a⋅( b× c) ε i j k a i b j c k.{\displaystyle\mathbf{a}\cdot(\mathbf{b\times c})=\varepsilon_{ ijk} a^{ i} b^{ j} c^{ k}.} From this expression, it can be seen that the triple scalar product is antisymmetric when exchanging any pair of arguments.
Eğer c( c1, c2, c3) diğer vektörler, ise üçlü skalar çarpım eşittir a ⋅( b × c) ε i j k a i b j c k.{ \displaystyle \mathbf{ a} \cdot( \mathbf{ b\times c}) =\varepsilon_{ ijk} a^{ i} b^{ j} c^{ k}.} bu ifadelerden, bu üçlü skaler çarpımın antisimetrik olduğu bileşenlerin herhangi çiftini değiştirirken görülebilir.

Starting with Gauss's law for electricity(also one of Maxwell's equations) in differential form, one has∇⋅ D ρ f{\displaystyle\mathbf{\nabla}\cdot\mathbf{D}=\rho_{f}} where∇⋅{\displaystyle\mathbf{\nabla}\cdot} is the divergence operator, D electric displacement field, and ρf free charge volume density describing charges brought from outside.
Differansiyel kontrol hacimdeki elektrik için Gauss Yasası ile başlarsak: ∇ ⋅ D ρ f{ \displaystyle \mathbf{ \nabla} \cdot \mathbf{ D} =\rho_{ f}} ∇ ⋅{ \displaystyle \mathbf{ \nabla} \cdot}, Diverjansa D{ \displaystyle \mathbf{ D}}, elektrik deplasman alanına ρ f{ \displaystyle \rho_{ f}\,} serbest yükün yük yoğunluğuna( yani dışarıdan getirilmiş yüklere) tekamül etmektedir.

The time derivative of the integral for work yields the instantaneous power, d W d t P( t) F⋅ v.{\displaystyle{\frac{ dW}{ dt}}= P( t)=\ mathbf{F}\cdot\mathbf{v}.} If the work for an applied force is independent of the path, then the work done by the force, by the gradient theorem, defines a potential function which is evaluated at the start and end of the trajectory of the point of application.
İşin integralinin zamana göre türevi ani güç sağlar, d W d t P( t) F ⋅ v.{ \displaystyle{ \frac{ dW}{ dt}} =P( t) =\mathbf{ F} \cdot \mathbf{ v}.} Eğer uygulanan kuvvet için iş yoldan bağımsız ise, kuvvet tarafından yapılan iş, gradyan teoremince, uygulama noktası gidim izinin başlangıcında ve sonunca değerlendirilen potansiyel fonksiyondur.

There is an energy associated with the presence of an electric dipole in an electric field, F, known in atomic physics as a Stark shift, E S- d⋅ F.{\displaystyle E_{\ text{ S}}=-\ mathbf{d}\cdot\mathbf{F}.} Depending on the sign of the projection of the dipole moment onto the local electric field vector, a state may have energy that increases or decreases with field strength low-field and high-field seeking states respectively.
Bir elektrik alandaki elektrik çiftkutpunun varlığıyla ilişkilendirilmiş, atom fiziğinde Stark itmesi olarak bilinen bir enerjy vardır, E S- d ⋅ F.{ \displaystyle E_{ \text{ S}} =-\mathbf{ d} \cdot \mathbf{ F}.} Yerel elektrik alan vektöründeki bir çiftkutbun yansıma işaretine bağlı olarak bir durum alan sertliğini artıran ya da azaltan bir enerjiye sahip olabilir.