What is the translation of " MATHRM " in Turkish?

• mathrm

Examples of using Mathrm in English and their translations into Turkish

Similarly, the peak intensity will be 1/( π s r){\displaystyle 1/(\pi\,\mathrm{sr})} of the total radiated luminous flux.
Buna benzer olarak tepe yoğunluğu, toplam yayılan ışık akısının 1/( π s r){ \displaystyle 1/( \pi\, \mathrm{ sr})} si kadarına eşit olacaktır.

The two values differ by a factor of gn, the standard acceleration due to gravity 9.80665 m/s² I sp g n v e{\displaystyle I_{\ text{ sp}} g_{\ mathrm{n}}=v_{e.
İki değer arasında gn( İng: standard gravity) kat kadar fark vardır ve standart yerçekimi yüzünden oluşan ivmelenme olan 9.80665 m/s²( I s p g n v e{ \displaystyle I_{ sp} g_{ \mathrm{ n}} =v_{ e}}) değerine denk gelir.

The beta function, B{\displaystyle\mathrm{B}}, is a normalization constant to ensure that the total probability is 1.
B{ \displaystyle \mathrm{ B}} beta fonksiyonu toplam olasılık integralinin daima bire eşit olmasını sağlamak için gerekli normalleştirme sabitidir.

That is dealt with in the next section by adding yet another term, L g f{\displaystyle{\mathcal{L}}_{\mathrm{gf}}}, to the Lagrangian.
Bununla başa çıkmak için bir sonraki aşama L g f{ \displaystyle{ \mathcal{ L}}_{ \mathrm{ gf}}} teriminin Lagrangiana eklenmesidir.

The Compton wavelength is built from m e{\displaystyle m_{\mathrm{e}}}, ℏ{\displaystyle\hbar} and the speed of light c{\displaystyle c.
Compton dalgaboyu ise m e{ \displaystyle m_{ \mathrm{ e}}\}, ℏ{ \displaystyle \hbar\} ve ışık hızından c{ \displaystyle c\} oluşmaktadır.

When the amplitude of the(sinusoidal) external force F{\displaystyle F} reaches a critical value F c r i t{\displaystyle F_{\mathrm{crit}}} instabilities appear.
Dış kuvvetin( sinüsoidal) F{ \displaystyle F} genliği kritik bir değere ulaştığında F c r i t{ \displaystyle F_{ \mathrm{ crit}}} kararsızlıklar ortaya çıkar.

The Bohr radius is built from the electron mass m e{\displaystyle m_{\mathrm{e}}}, Planck's constant ℏ{\displaystyle\hbar} and the electron charge e{\displaystyle e.
Bohr yarıçapı, elektronun kütlesinden( m e{ \displaystyle m_{ \mathrm{ e}}}), Plank sabitinden( ℏ{ \displaystyle \hbar\}) ve elektronun yükünden( e{ \displaystyle e\}) oluşmaktadır.

The velocity, or the rate of change of position with time, is defined as the derivative of the position with respect to time: v d r d t{\displaystyle\mathbf{v}={\mathrm{d}\mathbf{r}\over\mathrm{d} t}\,\!
Hız ve Sürat Hız ya da yerdeğiştirmenin zamana oranı, konumun zamana göre birinci türevi olarak tanımlanır. v d r d t{ \displaystyle \mathbf{ v}={ \mathrm{ d} \mathbf{ r} \over \mathrm{ d} t}\,\!

The observed Doppler velocity, K V s t a r sin⁡( i){\displaystyle K=V_{\mathrm{star}}\sin(i)}, where i is the inclination of the planet's orbit to the line perpendicular to the line-of-sight.
Gözlemlenmiş Doppler hızı V s t a r{ \displaystyle V_{ star}}, K V s t a r sin ⁡( i){ \displaystyle K=V_{ star} \sin( i)}, i gezegenin yörüngesinin hat görüş dik çizgisine eğimi olmak üzere.

The L-amino acids normally found in proteins can spontaneously isomerize at the C α{\displaystyle\mathrm{C^{\alpha}}} atom to form D-amino acids.
Proteinlerde bulunan L-amino asitler bazen spontan olarak C α{ \displaystyle \mathrm{ C^{ \alpha}}} atomunda izomerize olup D-amino asitlere dönüşebilirler.

For Lambertian surfaces, the same factor of π s r{\displaystyle\pi\,\mathrm{sr}} relates luminance to luminous emittance, radiant intensity to radiant flux, and radiance to radiant emittance.
Lambertian yüzeyi için π s r{ \displaystyle \pi\, \mathrm{ sr}} ın aynı faktörü, parlaklılığı parlaklık yayımına, radyasyonu radyasyon yayımına ve radyasyon yoğunluğunu radyasyon akısına ilişkilendirir.

Suppose that the full action of the theory is given by the Einstein-Hilbert term plus a term L M{\displaystyle{\mathcal{L}}_{\mathrm{M}}} describing any matter fields appearing in the theory.
Teorinin tüm etkisi Einstein- Hilbert terimi artı terim L M{ \displaystyle{ \mathcal{ L}}_{ \mathrm{ M}}} teoride görülen herhangi madde alanları tanımıyla verilsin.

Let L M{\displaystyle{\mathcal{L}}_{\mathrm{M}}} represent the Lagrangian density of matter and L G{\displaystyle{\mathcal{L}}_{\mathrm{G}}} represent the Lagrangian density of the gravitational field.
Diyelimki L M{ \displaystyle{ \mathcal{ L}}_{ \mathrm{ M}}} maddenin Lagrangian yoğunluğunu ve L G{ \displaystyle{ \mathcal{ L}}_{ \mathrm{ G}}} çekim alanının Lagrangian yoğunluğunu gösteriyor.

The net force on a stationary, rigid wire carrying a steady current I is F I∫ d ℓ× B{\displaystyle\mathbf{F}=I\int\mathrm{d}{\boldsymbol{\ell}}\times\mathbf{B}} This is the net force.
Sabit akım,,, taşıyan düz sağlam bir tel üzerindeki net kuvvet: F I ∫ d ℓ × B{ \displaystyle \mathbf{ F} =I\int \mathrm{ d}{ \boldsymbol{ \ell}} \times \mathbf{ B}} Bu net kuvvettir.

Now, according to the fundamental thermodynamic relation, we have: d U T d S- P d V.{\displaystyle\mathrm{d} U=T\mathrm{d} S-P\mathrm{d} V.} As this equation relates changes in thermodynamic state variables, it is valid for any quasistatic change, regardless of whether it is irreversible or reversible.
Şimdi, esas termodinamik ilişkisine göre; d U T d S- P d V{ \displaystyle \mathrm{ d} U=T\mathrm{ d} S-P\mathrm{ d} V} Bu eşitlik termodinamikteki hal ve hal değişkenlerinin değişimlerini ilişkilendirdiğinden tersinebilir veya tersinemezliğine bağlı olmaksızın herhangi bir duruğumsu değişim için geçerlidir.

The δ's before the heat and work terms are used to indicate that they describe an increment of energy which is to be interpreted somewhat differently than the d U{\displaystyle\mathrm{d} U} increment of internal energy see Inexact differential.
İş ve ısıdan önce kullanılan δ sembolü, iç enerjideki artışı gösteren d U{ \displaystyle \mathrm{ d} U} sembolünden farklı olarak yorumlanmış enerji artışını gösterir bkz.

The Knudsen number is a dimensionless number defined as K n λ L,{\displaystyle\mathrm{Kn}={\frac{\lambda}{L}},} where λ{\displaystyle\lambda} mean free path, L{\displaystyle L} representative physical length scale.
Knudsen sayısı aşağıdaki gibi tanımlanır: K n λ L{ \displaystyle{ \mathit{ Kn}}={ \frac{ \lambda}{ L}}} λ{ \displaystyle \lambda} ortalama serbest yol L{ \displaystyle L} kabaca ölçülebilir uzunluk skalası.

The cancellation of the positive charge on the lysine weakens the electrostatic attraction for the(negatively charged) nucleic acids. sulfation Tyrosines may become sulfated on their O η{\displaystyle\mathrm{O^{\eta}}} atom.
Lizindeki pozitif yükün yok edilmesi, negatif yüklü nükleik asitlere olan elektrostatik çekimi azaltır. sülfasyon Tirozinler O η{ \displaystyle \mathrm{ O^{ \eta}}} atomlarından sülfatlanabilirler.

Given these functions, coordinate surfaces are defined by the relations: x j( x, y, z,…) c o n s t a n t, j 1,…, n.{\displaystyle x^{j}(x, y, z,\dots)=\mathrm{constant},\quad j=1,\\dots,\ n.} The intersection of these surfaces define coordinate lines.
Bu işlevlere göre, koordinat yüzeyleri ilişkiler tarafından tanımlanmaktadır: x j( x, y, z,…) c o n s t a n t,{ \displaystyle x^{ j}( x, y, z, \dots) =\mathrm{ constant}\,} j 1,…, n.{ \displaystyle j=1,\ \dots\,\ n\.}, Bu yüzeylerin kesişimi koordinat çizgilerini ifade etmektedir.

Conversely, an Ehresmann connection H⊂TP(or v: TP→V) on P defines a principal G-connection ω if and only if it is G-equivariant in the sense that H p g d( R g) p( H p){\displaystyle H_{pg}=\mathrm{d}( R_{ g})_{ p} H_{ p.
Aksi takdirde, P üzerinde bir Ehresmann bağlantısı H⊂TP( veya v: TP→V) bir ana G-bağlantısı ω tanımlar, ancak ve ancak bu H p g d( R g) p( H p){ \displaystyle H_{ pg} =\mathrm{ d}( R_{ g})_{ p}( H_{ p})} anlamında G-eşitdeğişkendir.

Mathematically, for rotation about a fixed axis through the center of mass, W∫ θ 1 θ 2 τ d θ,{\displaystyle W=\int_{\theta_{1}}^{\theta_{2}}\tau\\mathrm{d}\theta,} where W is work, τ is torque, and θ1 and θ2 represent(respectively) the initial and final angular positions of the body.
Matematiksel olarak, kütle merkezi boyunca sabit eksen etrafındaki dönüş; W ∫ θ 1 θ 2 τ d θ,{ \displaystyle W=\int_{ \theta_{ 1}}^{ \theta_{ 2}} \tau\ \mathrm{ d} \theta,} W iş, τ tork, θ1 ve θ2 maddenin ilk ve son açısal pozisyonunu gösterir sırasıyla.

This will be much smaller than the object glass diameter, which gives the linear magnification(actually a reduction), the angular magnification can be determined from M A 1/ M D O b j e c t i v e/ D R a m s d e n\mathrm{MA} =1/M=D_{\mathrm{Objective}}/{D_{\mathrm{Ramsden.
Bu objektif camının çapından çok daha küçük olacaktır, doğrusal magnifikasyonu veren( aslında bir indirgeme) ve açısal magnifikasyonun şu şekilde elde edilmesini sağlayan: M A 1/ M D O b j e c t i v e/ D R a m s d e n{ \displaystyle \mathrm{ MA} =1/M=D_{ \mathrm{ Objective}}/{ D_{ \mathrm{ Ramsden.

For a continuous charge distribution in motion, the Lorentz force equation becomes: d F d q( E+ v× B){\displaystyle\mathrm{d}\mathbf{F}=\mathrm{d} q\left(\mathbf{E}+\mathbf{v}\times\mathbf{B}\ right)\,\!} where dF is the force on a small piece of the charge distribution with charge dq.
Sürekli Yük Dağılımı Hareket eylemi sırasında sürekli yük dağılımı Lorentz kuvveti için: d F d q( E+ v × B){ \displaystyle \mathrm{ d} \mathbf{ F} =\mathrm{ d} q\left( \mathbf{ E} +\mathbf{ v} \times \mathbf{ B} \right)\,\!} Burada dF dq yükü olan küçük parça için küçük bir değişimdir.

Although, by Kirchhoff's law, ϵ λ α λ{\displaystyle\epsilon_{\lambda}=\alpha_{\lambda}} in the above equations, the above averages α s u n{\displaystyle\alpha_{\mathrm{sun}}} and ϵ p a i n t{\displaystyle\epsilon_{\mathrm{paint}}} are not generally equal to each other.
Yukarıda belirttiğimiz ϵ λ α λ{ \displaystyle \epsilon_{ \lambda} =\alpha_{ \lambda}} Kirchoff kanununa ters düşmesine rağmen α s u n{ \displaystyle \alpha_{ \mathrm{ sun}}} and ϵ p a i n t{ \displaystyle \epsilon_{ \mathrm{ paint}}} genellikle birbirine eşit değildir.

For these cases the change in internal energy of a closed system is expressed in a general form by d E δ Q+ δ W{\displaystyle\mathrm{d} E=\delta Q+\delta W} where δ Q{\displaystyle\delta Q} is the heat supplied to the system and δ W{\displaystyle\delta W} is the work applied to the system.
Bu sebeplerden ötürü, kapalı bir sistemin iç enerjisindeki değişim genel bir form olarak şu şekilde tanımlanır. d E δ Q+ δ W{ \displaystyle \mathrm{ d} E=\delta Q+\delta W} Burada, δ Q{ \displaystyle \delta Q} sisteme sağlanan ısıdır ve δ W{ \displaystyle \delta W} sisteme uygulanan iştir.

Since the particle speed v< c{\displaystyle v<c} for any particle that has mass(according to special relativity), the phase velocity of matter waves always exceeds c, i.e. v p> c,{\displaystyle v_{\mathrm{p}}>c,\,} and as we can see, it approaches c when the particle speed is in the relativistic range.
Parçacık hızı kütlesi olan her parçacık için( özel göreceliliğe göre) ışık hızından az olduğundan, olasılık dalgalarının faz hızı her zaman ışık hızını geçer, yani, v p> c,{ \displaystyle v_{ \mathrm{ p}}> c,\,} Ve görebileceğimiz gibi, parçacık hızı göreli aralığa geldiğinde faz hızı c ye yaklaşır.

A common quantitative criterion is that a particle on average completes at least one gyration around the magnetic field before making a collision, i.e., ω c e/ v c o l l> 1{\displaystyle\omega_{\mathrm{ce}}/v_{\mathrm{coll}}>1}, where ω c e{\displaystyle\omega_{\mathrm{ce}}} is the"electron gyrofrequency" and v c o l l{\displaystyle v_{\mathrm{coll}}} is the"electron collision rate.
Ortak bir nicel kriter ortalama bir parçacık bir çarpışma yapmadan önce manyetik alan etrafında en az bir dönüş tamamlar, yani, ω c e/ v c o l l> 1{ \displaystyle \omega_{ \mathrm{ ce}} /v_{ \mathrm{ coll}}> 1},'' elektron dönme frekansı'' dır ve ω c e{ \displaystyle \omega_{ \mathrm{ ce}}} i'' elektron çarpışma hızı'' dır.

In contrast to the Faraday effect in solids or liquids, interstellar Faraday rotation(β) has a simple dependence on the wavelength of light(λ), namely: β R M λ 2{\displaystyle\beta=\mathrm{RM}\lambda^{2}} where the overall strength of the effect is characterized by RM, the rotation measure.
Yani, katı ya da sıvı cisimlerdeki Faraday etkisinin aksine, yıldızlararası Faraday rotasyonu basit bir şekilde ışığın dalgaboyu( λ) ile ilişkilidir: β R M λ 2{ \displaystyle \beta =\mathrm{ RM} \lambda^{ 2}\,} etkinin ortalama gücü RM( Rotasyon Miktarı) ile karakterize edilmiştir.

Instead of saying F: C→ D{\displaystyle F\colon C\to D} is a contravariant functor, they simply write F: C o p→ D{\displaystyle F\colon C^{\mathrm{op}}\to D}(or sometimes F: C→ D o p{\displaystyle F\colon C\to D^{\mathrm{op}}}) and call it a functor.
Söylenenlerin yerine F: C → D{ \displaystyle F: C\rightarrow D} bir zıtdeğişintili funktordür, bu basitçe F: C o p → D{ \displaystyle F: C^{ \mathrm{ op}} \rightarrow D} yazılır( veya bazen F: C → D o p{ \displaystyle F: C\rightarrow D^{ \mathrm{ op}}}) ve ona bir funktör denir.

If the lens is held at a distance from the object such that its front focal point is on the object being viewed, the relaxed eye(focused to infinity) can view the image with angular magnification M A 25 c m f{\displaystyle\mathrm{MA}={25\\mathrm{cm}\over f}\quad} Here, f f is the focal length of the lens in centimeters.
Eğer mercek ön odak noktası görüntülenen obje üzerinde olacak şekilde tutulursa, rahatlamış göz( sonsuza odaklanmış) görüntüyü bu magnifikasyonla görüntüleyebilir: M A 25 c m f{ \displaystyle \mathrm{ MA}={ 25\ \mathrm{ cm} \over f} \quad} Burada, f{ \displaystyle f} merceğin santimetre bazında odaksal uzaklığıdır.