What is the translation of " MATHBF " in Bulgarian?

• mathbf

Examples of using Mathbf in English and their translations into Bulgarian

Therefore, we substitute for x{\displaystyle\mathbf{x}}.
Затова заместваме x{\displaystyle\mathbf{x}}.

The value of B{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{B}} can be found from the magnetic potential.
Стойността на B{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{B}} може да се намери от магнитния потенциал.

Of particular significance is the comparison of the J{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{J}}.
От особено значение е сравнението на члена J{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{J}}.

The reflection direction can be found by a reflection of d{\displaystyle\mathbf{d}} with respect to n{\displaystyle\mathbf{n}}, that is.
Посоката на отразяване може да се намери чрез отражение спрямо n{\displaystyle\mathbf{n}}, тоест.

D l{\displaystyled\mathbf{l}} differential vector element of path length tangential to contour C enclosing surface c meters.
D l{\displaystyled\mathbf{l}} диференциален вектор на елемента от пътя, с посока по тангентата към затворен контур C заграждащ площ S m.

In vector notation, the equation of a sphere with center c{\displaystyle\mathbf{c}} and radius r{\displaystyle r} is.
Във векторен запис уравнението на сфера с център c{\displaystyle\mathbf{c}} и радиус r{\displaystyle r} е.

Where y= s+ t d{\displaystyle\mathbf{y}=\mathbf{s}+t\mathbf{d}} is the intersection point found before.
Където y= s+ t d{\displaystyle\mathbf{y}=\mathbf{s} +t\mathbf{d}} е намерената по-горе пресечна точка.

Where t{\displaystyle t} is its distance between x{\displaystyle\mathbf{x}} and s{\displaystyle\mathbf{s}}.
Където t{\displaystyle t} е разстоянието между x{\displaystyle\mathbf{x}} и s{\displaystyle\mathbf{s}}.

Starting from Maxwell's equations and assuming that charges are either fixed or move as a steady current J{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{J}}.
Започвайки от уравненията на Максуел и считайки зарядите за фиксирани или плавно движещи се под формата на ток J{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{J}}.

The set of all complex numbers is denoted by C{\displaystyle\mathbf{C}}(upright bold) or C{\displaystyle\mathbb{C}}(blackboard bold).
Множеството на комплексните числа се означава с ℂ, C{\displaystyle\mathbf{C}} или C{\displaystyle\mathbb{C}}.

Any value which is negative does not lie on the ray, but rather in the opposite half-line(i.e. the one starting from s{\displaystyle\mathbf{s}} with opposite direction).
Съответстващи на отрицателни стойности, не лежат на лъча, а в обратната полуправа(т.е. тази, която започва от s{\displaystyle\mathbf{s}} в противоположна посока).

Of particular significance is the comparison of the J{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{J}} term against the∂ D/∂ t{\displaystyle\scriptstyle\partial\mathbf{D}/\partial t} term.
От особено значение е сравнението на члена J{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{J}} с ∂ D/ ∂ t{\displaystyle\scriptstyle\partial\mathbf{D}/\partial t}.

They are often denoted using normal vector notation(e.g., i or ı→{\displaystyle{\vec{\imath}}}) rather than standard unit vector notation(e.g., ı^{\displaystyle\mathbf{\hat{\imath}}}).
Често се обозначава с нормална векторна нотация(например i или ı→{\displaystyle{\vec{\imath}}}), вместо стандартната нотация за единичен вектор( ı^{\displaystyle\mathbf{\hat{\imath}}}).

In diamagnets and paramagnets, the relation is usually linear: M= χ H{\displaystyle\mathbf{M}=\chi\mathbf{H}} where χ is called the volume magnetic susceptibility.
При диамагнетиците и парамагнетиците, връзката обикновено е линейна: M= χ m H{\displaystyle\mathbf{M}=\chi_{m}\mathbf{H}} където χ m{\displaystyle\chi_{m}\,} е магнитната възприемчивост.

Note that g{\displaystyle\mathbf{g}} has units of acceleration and is a vector function of location relative to the large body, independent of the magnitude(or even the presence) of the smaller mass.
Следва да се отбележи, че g{\displaystyle\mathbf{g}} има единица за ускорение и е векторна функция на място спрямо голямото тяло, независимо от силата(или дори присъствието) на по-малката маса.

Plugging this result into Faraday's Law finds a value for E{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{E}}(which had previously been ignored).
Включвайки този резултат в закона на Фарадей дава стойност на E{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{E}}(който преди това не се взема предвид).

Any point on a ray starting from point s{\displaystyle\mathbf{s}} with direction d{\displaystyle\mathbf{d}}(here d{\displaystyle\mathbf{d}} is a unit vector) can be written as.
Всяка точка на лъча с начало s{\displaystyle\mathbf{s}} и посока d{\displaystyle\mathbf{d}}(където d{\displaystyle\mathbf{d}} е единичен вектор) може да се представи като.

The four-spin of a particle is defined in the rest frame of a particle to be S=( 0, s){\displaystyle\mathbf{S}=(0,\mathbf{s})} where s is the spin pseudovector.
Спинът на частица се определя в неподвижна система S=( 0, s){\displaystyle\mathbf{S}=(0,\mathbf {s})} където s е псевдовекторът на спина.

The four-entropy vector is defined by: s= s S+ Q T{\displaystyle\mathbf{s}=s\mathbf{S}+{\frac{\mathbf{Q}}{T}}} where s is the entropy per baryon, and T the absolute temperature, in the local rest frame of the fluid.
Ентропията се определя чрез: s= s S+ Q T{\displaystyle\mathbf{s} =s\mathbf{S}+{\frac{\mathbf{Q}}{T}}} където s е ентропията на барион, а T е абсолютната температура в местната неподвижна система на флуида.

The two values of t{\displaystyle t} found by solving this equation are the two ones such that s+ t d{\displaystyle\mathbf{s}+t\mathbf{d}} are the points where the ray intersects the sphere.
Двете стойности на t{\displaystyle t}, намерени чрез решаване на уравнението, съответстват на точките s+ t d{\displaystyle\mathbf{s} +t\mathbf{d}}, в които лъчът пресича сферата.

Where∇ with the dot denotes divergence, and B is the magnetic flux density, the first integral is over a surface S{\displaystyle\scriptstyle S} with oriented surface element d S{\displaystyle\scriptstyle d\mathbf{S}}.
Там където ∇ с точка обозначава дивергенция, а B е плътността на магнитния поток, първият интеграл е по площ S{\displaystyle\scriptstyle S} с ориентиран повърхностен елемент d S{\displaystyle\scriptstyle d\mathbf{S}}.

The divergence of the magnetization,∇⋅ M,{\displaystyle\scriptstyle\nabla\cdot\mathbf,} has a role analogous to the electric charge in electrostatics[4] and is often referred to as an effective charge density ρ M{\displaystyle\rho_}.
Дивергенцията на магнетизацията, ∇ ⋅ M{\displaystyle\scriptstyle\nabla\cdot\mathbf{M}}, има роля аналогична на електричния заряд в електростатиката[4] и често се нарича ефективна плътност на заряда ρ M{\displaystyle\rho_{M}}.

A common technique is to solve a series of magnetostatic problems at incremental time steps and then use these solutions to approximate the term∂ B/∂ t{\displaystyle\scriptstyle\partial\mathbf{B}/\partial t}.
Широко използвана техника е да се решават на ред магнитостатични задачи на нарастващи времеви стъпки и след това да се използват тези решения за апроксимация на члена ∂ B/ ∂ t{\displaystyle\scriptstyle\partial\mathbf{B}/\partial t}.

In such materials the magnetization must be explicitly included using the relation B= μ 0( M+ H).{\displaystyle\mathbf{B}=\mu_{0}(\mathbf{M}+\mathbf{ H}).} Except in metals, electric currents can be ignored.
При такива материали магнетизацията трябва е изрично включена чрез отношението B= μ 0( M+ H).{\displaystyle\mathbf{B}=\mu_{0}(\mathbf{M}+\mathbf{ H}).} Освен при метали, електричните токове могат да не се вземат предвид.

Where∇ with the cross denotes curl, J is the current density and H is the magnetic field intensity, the second integral is a line integral around a closed loop C{\displaystyle\scriptstyle C} with line element l{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{l}}.
Там където ∇ с кръстче обозначава ротор, а J е плътността на тока и H е интензитета на магнитното поле, вторият интеграл е линеен по затворен контур C{\displaystyle\scriptstyle C} с линеен елемент l{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{l}}.

Every quaternion can be decomposed into a scalar and a vector. q= S( q)+ V( q){\displaystyle q=\mathbf{S}(q)+\mathbf{V}(q)} These two operations S and V are called"take the Scalar of" and"take the vector of" a quaternion.
Всеки кватернион може да се разложи на скалар и вектор. q= S( q)+ V( q){\displaystyle q=\mathbf{S}(q)+\mathbf{V}(q)} Двете операции S и V се наричат вземане на скалар(на английски: take the Scalar of) и вземане на вектор от класически кватернион на Хамилтън.

The eccentricity of an orbit can be calculated from the orbital state vectors as the magnitude of the eccentricity vector: e=| e|{\displaystyle e=\left|\mathbf{e}\right|} where: e is the eccentricity vector.
Ексцентрицитетът на дадена орбита може да бъде изчислен от орбиталните вектори като величината на вектора на ексцентрицитета. e=| e|{\displaystyle e=\left|\mathbf{e}\right|} където: e{\displaystyle\mathbf{e}\,\!} е вектора на ексцентрицитета.

Applying the Minkowski tensor to a four-vector A with itself we get: A⋅ A= A μ η μ ν A ν{\displaystyle\mathbf{A\cdot A}=A^{\mu}\eta_{\mu\nu}A^{\nu}} which, depending on the case, may be considered the square, or its negative, of the length of the vector.
Прилагайки тензор на Минковски към 4-вектор A, се получава: A ⋅ A= A μ η μ ν A ν{\displaystyle\mathbf{A\cdot A} =A^{\mu}\eta_{\mu\nu}A^{\nu}} което, в зависимост от случая, може да се счита за квадрата или за отрицателния квадрат на дължината на вектора.

M is the mass of the attracting object, r^{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{\hat{r}}} is the unit vector from center-of-mass of the attracting object to the center-of-mass of the object being accelerated, r is the distance between the two objects, and G is the gravitational constant.
M е масата на привличащия обект, r^{\displaystyle\scriptstyle\mathbf{\hat{r}}} е единичният вектор от центъра на масата на привличащия обект към центъра на масата на ускорявания обект, r е разстоянието между двата обекта, а G е гравитационната константа.

This provides a useful relation between the differentials in coordinate time and proper time: d t= γ( u) d τ.{\displaystyle dt=\gamma(\mathbf{u}) d\ tau\,.} This relation can also be found from the time transformation in the Lorentz transformations.
Това предоставя полезна връзка между диференциалите в координатно и собствено време: d t= γ( u) d τ.{\displaystyle dt=\gamma(\mathbf{u}) d\ tau\,.} Тази връзка, също така, може да бъде намерена от трансформацията на времето в Лоренцовите трансформации.