What is the translation of " MATHBF " in Vietnamese?

• mathbf

Examples of using Mathbf in English and their translations into Vietnamese

Mathbf{R}$ is the set of real numbers.
Kí hiệu$\ mathbb{ R}$ là tập các số thực.

In the direction of N{\displaystyle\mathbf{N}}.
Theo hướng của n{\ displaystyle\ mathbf{ n}}.

And u{\displaystyle\mathbf{u}} is said to be solenoidal.
Và u{\ displaystyle\ mathbf{ u}} được gọi là solenoidal.

Gives the distance between the point P{\displaystyle\mathbf{P}}.
Cho ta khoảng cách giữa P{\ displaystyle\ mathbf{ P}}.

Where x{\displaystyle\mathbf{x}} denotes the vector(x1, x2).
Trong đó x{\ displaystyle\ mathbf{ x}} biểu thị vector( x1, x2).

This vector will proceed to precess around z^{\displaystyle\mathbf{\hat{z}}}.
Vectơ này sẽ tiếp tục tiến động quanh z^{\ displaystyle\ mathbf{\ hat{ z}}}.

Where E{\displaystyle{\mathbf{}}E} denotes the expected value.
Trong đó E{\ displaystyle{\ mathbf{}} E} là ký hiệu của giá trị mong muốn.

Any hyperplane can be written as the set of points x{\displaystyle\mathbf{x}} satisfying.
Mỗi siêu phẳng đều có thể được viết dưới dạng một tập hợp các điểm x{\ displaystyle\ mathbf{ x}} thỏa mãn.

Given the solution S( t), 0≤ t≤ T{\displaystyle{\mathbf{}}S(t), 0\leq t\leq T} the feedback gain equals.
Với các lời giải S( t), 0 ≤ t ≤ T{\ displaystyle{\ mathbf{}} S( t), 0\ leq t\ leq T} độ lợi phản hồi bằng.

Moreover, this bilinear form is positive definite, which means that a⋅ a{\displaystyle\mathbf{a}\cdot\mathbf{a}}.
Hơn nữa, dạng song tuyến là không âm, nghĩa là A ⋅ A{\ displaystyle\ mathbf{ A}\ cdot\ mathbf{ A}}.

The final time(horizon) T{\displaystyle{\mathbf{}}T} may be either finite or infinite.
Thời gian cuối cùng( chân trời) T{\ displaystyle{\ mathbf{}} T} có thể là hữu hạn hoặc vô hạn.

This relation is stable under addition and multiplication: for a, b, c∈ N{\displaystyle a, b, c\in\mathbf{N}}, if a≤ b, then.
Mối quan hệ này ổn định dưới phép cộng và nhân: cho a, b, c ∈ N{\ displaystyle a, b, c\ in\ mathbf{ N}}, nếu a ≤ b, thì.

Evaluating u( ρ){\displaystyle\scriptstyle\mathbf{u(\rho)}} often includes solving a differential equation.
Đánh giá u( ρ){\ displaystyle\ scriptstyle\ mathbf{ u(\ rho)}} thường bao gồm việc giải phương trình vi phân.

Consider the case of a spin-1/2 particle in a magnetic field B= B n^{\displaystyle\mathbf{B}=B\mathbf{\hat{n}}}.
Một hạt có spin- 1/ 2 được đặt trong từ trường B= B n^{\ displaystyle\ mathbf{ B}= B\ mathbf{\ hat{ n}}}.

To keep the costs finite instead of J{\displaystyle{\mathbf{}}J} one has to consider J/ N{\displaystyle{\mathbf{}}J/N} in this case.
Để giữ cho các chi phí hữu hạn thay vì ta phải xem xét J/ N{\ displaystyle{\ mathbf{}} J/ N} trong trường hợp này.

The linearity of the Stokes equations in the case of an incompressible Newtonian fluid means that a Green's function, J(r){\displaystyle\mathbb{J}(\mathbf{r})}, exists.
Sự tuyến tính của các phương trình Stokes trong trường hợp chất lưu Newton không nén được có nghĩa là tồn tại hàm Green, J( r){\ displaystyle\ mathbb{ J}(\ mathbf{ r})}.

H( x)= 1 0,∞( x).{\displaystyle H(x)=\mathbf{1}_{0,\infty}(x).} The corresponding probability distribution is the degenerate distribution.
H( x)= 1 0, ∞( x).{\ displaystyle H( x)=\ mathbf{ 1}{ 0,\ infty}( x).} Phân phối xác suất tương ứng là sự phân bố suy biến.

For this we need to guarantee that$\mathbf{B}$ is a basis.
Điều cần chứng minh$\ mathbb{ B}$ là cơ sở.

The real number system( R;+;⋅;<){\displaystyle\mathbf{R}\cdot can be defined axiomatically up to an isomorphism, which is described hereafter.
Hệ thống số thực( R;+; ⋅;<){\ displaystyle\ mathbf{ R}\ cdot có thể được định nghĩa theo tiên đề qua một đẳng cấu, sẽ được mô tả sau đây.

An important property of PA- is that any structure M{\displaystyle M} satisfying this theory has an initial segment(ordered by≤{\displaystyle\leq}) isomorphic to N{\displaystyle\mathbf{N}}.
Một tính chất quan trọng của PA- là bất kỳ cấu trúc nào M{\ displaystyle M} thỏa mãn lý thuyết này có một đoạn mở đầu( được sắp bởi ≤{\ displaystyle\ leq}) đẳng cấu với N{\ displaystyle\ mathbf{ N}}.

And the material can be shown to satisfy Ohm's law J= σ 0 E{\displaystyle\mathbf{J}=\sigma_{0}\mathbf{E}} with a DC-conductivity σ0.
Cho thấy các vật liệu thỏa mãn định luật Ohm J== σ 0 E{\ displaystyle\ mathbf{ J}=\ sigma{ 0}\ mathbf{ E}}</ img> với độ dẫn điện DC σ 0.

We want to choose the w{\displaystyle{\mathbf{w}}} and b{\displaystyle b} to maximize the margin, or distance between the parallel hyperplanes that are as far apart as possible while still separating the data.
Chúng ta cần chọn w{\ displaystyle{\ mathbf{ w}}} và b{\ displaystyle b} để cực đại hóa lề, hay khoảng cách giữa hai siêu mặt song song ở xa nhau nhất có thể trong khi vẫn phân chia được dữ liệu.

Both additive white Gaussian system noise v( t){\displaystyle\mathbf{v}(t)} and additive white Gaussian measurement noise w( t){\displaystyle\mathbf{w}(t)} affect the system.
Cả nhiễu hệ thống Gauss phụ trắng v( t){\ displaystyle\ mathbf{ v}( t)} và nhiễu đo lường Gauss phụ trắng đều tác động tới hệ thống.

Using$\ mathbf{ a}=-\ omega^ 2/\mathbf{r}$ the speed required to obtain a modest 1/6 of Earth gravity in order to provide a small but meaningful experience of"laying down" rather than floating is $\omega=1.3\text{s}^{-1}$ which works out to one revolution every 5 seconds, or a rotation frequency of 0.2 Hz.
Sử dụng$\ mathbf{ a}=-\ omega^ 2/\ mathbf{ r}$ tốc độ cần thiết để thu được 1/ 6 trọng lượng trái đất khiêm tốn để cung cấp một trải nghiệm nhỏ nhưng có ý nghĩa" đẻ xuống" thay vì thả nổi là$\ omega= 1.3\ text{ s}^{- 1}$, hoạt động với một cuộc cách mạng sau mỗi 5 giây hoặc tần số quay 0,2 Hz.

For example, suppose that f: R n→ R{\displaystyle f\colon\mathbf{R}^{n}\to\mathbf{R}} is a differentiable function of variables x 1,…, x n{\displaystyle x_{1},\ldots,x_{n}}.
Ví dụ, giả sử rằng f: R n → R{\ displaystyle f\ colon\ mathbf{ R}^{ n}\ to\ mathbf{ R}} là một hàm khả vi của các biến x 1,…, x n{\ displaystyle x{ 1},\ ldots, x{ n}}.

Here i{\displaystyle\mathbf{} i} represents the discrete time index and v i, w i{\displaystyle\mathbf{v}_{i},\mathbf{w}_{i}} represent discrete-time Gaussian white noise processes with covariance matrices V i, W i{\displaystyle\mathbf{}V_{i},W_{i}} respectively.
Trong đó i{\ displaystyle\ mathbf{} i} đại diện cho các chỉ số thời gian rời rạc và v i, w i{\ displaystyle\ mathbf{ v}{ i},\ mathbf{ w}{ i}} đại diện cho nhiễu trắng Gauss thời gian rời rạc xử lý với các ma trận hiệp phương sai V i, W i{\ displaystyle\ mathbf{} V{ i}, W{ i}} tương ứng.

Given this system the objective is to find the control input history u( t){\displaystyle{\mathbf{u}}(t)} which at every time t{\displaystyle{\mathbf{}}t} may depend only on the past measurements y( t′), 0≤ t′< t{\displaystyle{\mathbf{y}}(t'), 0\leq t'.
Với hệ thống này, mục tiêu là phải tìm thấy lịch sử đầu vào điều khiển u( t){\ displaystyle{\ mathbf{ u}}( t)} tại mọi lúc t{\ displaystyle{\ mathbf{}} t} có thể chỉ phụ thuộc vào các phép đo quá khứ y( t′), 0 ≤ t′< t{\ displaystyle{\ mathbf{ y}}( t'), 0\ leq t'< t} như vậy mà hàm chi phí sau đây được cực tiểu hóa.

At each time t{\displaystyle{\mathbf{}}t} this filter generates estimates x^( t){\displaystyle{\hat{\mathbf{x}}}(t)} of the state x( t){\displaystyle{\mathbf{x}}(t)} using the past measurements and inputs.
Tại mỗi thời điểm t{\ displaystyle{\ mathbf{}} t} bộ lọc này tạo ra ước tính x^( t){\ displaystyle{\ hat{\ mathbf{ x}}}( t)} của trạng thái x( t){\ displaystyle{\ mathbf{ x}}( t)} sử dụng các phép đo và đầu vào trong quá khứ.

In our problem, we know c{\displaystyle\mathbf{c}}, r{\displaystyle r}, s{\displaystyle\mathbf{s}}(e.g. the position of a light source) and d{\displaystyle\mathbf{d}}, and we need to find t{\displaystyle t}.
Trong bài toán của chúng ta, ta biết c{\ displaystyle\ mathbf{ c}}, r{\ displaystyle\ mathbf{ r}}, s{\ displaystyle\ mathbf{ s}}( VD: vị trí của một nguồn sáng) và d{\ displaystyle\ mathbf{ d}}, và ta cần tìm t{\ displaystyle t}.

The RPA vacuum| R P A⟩{\displaystyle\left|\mathbf{RPA}\right\rangle} for a bosonic system can be expressed in terms of non-correlated bosonic vacuum| M F T⟩{\displaystyle\left|\mathbf{MFT}\right\rangle} and original boson excitations a i†{\displaystyle\mathbf{a}_{i}^{\dagger}}.
Trạng thái chân không RPA| R P A⟩{\ displaystyle\ left|\ mathbf{ RPA}\ right\ rangle} cho hệ boson có thể được biểu diễn theo trạng thái chân không của boson không tương quan| M F T ⟩{\ displaystyle\ left|\ mathbf{ MFT}\ right\ rangle} và các kích thích boson gốc a i†{\ displaystyle\ mathbf{ a}{ i}^{\ dagger}}.