What is the translation of " MATHBF " in Indonesian?

• mathbf
• overrightarrow
• vec

Examples of using Mathbf in English and their translations into Indonesian

And of a tensor A{\displaystyle\mathbf{A}}.
Untuk sebuah b{\ displaystyle\ mathbf{} b}.

S{\displaystyle\mathbf{s}} is the quantized spin vector.
S{\ displaystyle\ mathbf{ s}} adalah vektor spin terkuantisasi.

Given our distribution function, there is a maxima corresponding to R= 0{\displaystyle\mathbf{R} =0}.
Mengingat fungsi distribusi, ada maxima yang sesuai R= 0{\ displaystyle\ mathbf{ R}= 0}.

For a given b{\displaystyle\mathbf{} b}, heavier objects fall more quickly.
Untuk sebuah b{\ displaystyle\ mathbf{} b} tertentu, objek yang lebih berat jatuh lebih cepat.

The vector area is a combination of the magnitude of the area through which the mass passes through, A, and a unit vector normal to the area, n^{\displaystyle\mathbf{\hat{n.
Luas vektor adalah kombinasi besaran vektor dimana volume mengalir, A, dan vektor satuan normal terhadap luasan, n{\ displaystyle\ mathbf{\ hat{ n.

An object's average acceleration over a period of time is its change in velocity( Δ v){\displaystyle(\Delta\mathbf{v})} divided by the duration of the period( Δ t){\displaystyle\Delta t.
Percepatan rata-rata suatu objek untuk tiap waktu adalah perubahan kecepatan( Δ v){\ displaystyle(\ Delta\ mathbf{ v})} dibagi waktu( Δ t){\ displaystyle\ Delta t.

Since each electron has a magnetic moment in a magnetic field, it will be subject to a torque which tends to make the vector L{\displaystyle\mathbf{L}}.
Oleh karena setiap elektron memiliki momen magnet dalam medan magnet, maka akan tunduk pada torsi yang cenderung membuat vektor L{\ displaystyle\ mathbf{ L}} sejajar dengan medan.

This vector can be expressed as a function of the particle position X{\displaystyle\mathbf{X}} in some reference configuration, for example the configuration at the initial time, so that.
Vektor ini dapat disajikan sebagai sebuah fungsi posisi partikel X{\ displaystyle\ mathbf{ X}} dalam beberapa konfigurasi acuan, misalnya konfigurasi pada waktu awal, sehingga.

The acoustic wave equation(and the mass and momentum balance equations) are often expressed in terms of a scalar potential φ{\displaystyle\varphi} where u∇ φ{\displaystyle\mathbf{u}=\nabla\varphi.
Persamaan gelombang akustik( dan persamaan massa dan momentum keseimbangan) sering dinyatakan dalam skalar potensial φ{\ displaystyle\ varphi} di mana u φ{\ displaystyle\ mathbf{ u}=\ nabla\ varphi.

Thus, F m d v d t m a,{\displaystyle\mathbf{F}=m\,{\frac{\mathrm{d}\mathbf{v}}{\mathrm{d} t}}=m\mathbf{a},} where F is the net force applied, m is the mass of the body, and a is the body's acceleration.
Maka, F m d v d t m a,{\ displaystyle\ mathbf{ F}= m\,{\ frac{\ mathrm{ d}\ mathbf{ v}}{\ mathrm{ d} t}}= m\ mathbf{ a},} Dengan F adalah total gaya yang bekerja, m adalah massa benda, dan a adalah percepatan benda.

This system can be rearranged into a matrix equation of the form Ax=b,{\displaystyle A\mathbf{x} =\mathbf{b},} whose solution is x=A- 1b.
Sistem ini bisa diatur dalam sebuah persamaan matriks dalam bentuk Ax= b,{\ displaystyle A\ mathbf{ x}=\ mathbf{ b},} yang solusinya adalah x= A- 1 b.

Mathematically, a¯ Δ v Δ t.{\displaystyle{\bar{\mathbf{a}}}={\frac{\Delta\mathbf{v}}{\Delta t}}.} Instantaneous acceleration, meanwhile, is the limit of the average acceleration over an infinitesimal interval of time.
Secara matematis, a Δ v Δ t.{\ displaystyle\ mathbf{\ bar{ a}}={\ frac{\ Delta\ mathbf{ v}}{\ Delta t}}.} Percepatan sesaat, adalah limit dari percepatan rata-rata per interval waktu yang sangat kecil.

The velocity, or the rate of change of position with time, is defined as the derivative of the position with respect to time: v d r d t{\displaystyle\mathbf{v}={\mathrm{d}\mathbf{r}\over\mathrm{d} t}\,\!
Kecepatan, atau perubahan posisi tiap waktu, didefinisikan sebagai turunan posisi terhadap waktu: v d r d t{\ displaystyle\ mathbf{ v}={\ mathrm{ d}\ mathbf{ r}\ over\ mathrm{ d} t}\,\!

Volumetric flow rate can also be defined by: Q v⋅ A{\displaystyle Q=\mathbf{v}\cdot\mathbf{A}} where: v flow velocity A cross-sectional vector area/surface The above equation is only true for flat.
Laju alir volumetrik juga dapat didefinisikan sebagai: Q v A{\ displaystyle Q={\ vec{ v}}\ cdot{\ vec{ A}}} dimana: v{\ displaystyle{\ vec{ v}}} kecepatan alir elemen substansi A{\ displaystyle{\ vec{ A}}} cross-sectional vector area Persamaan di atas hanya benar untuk luasan yang datar.

Assuming harmonicity of the scattering centers in the material under study, the Boltzmann distribution implies that q⋅ u{\displaystyle\mathbf{q}\cdot\mathbf{u}} is normally distributed with zero mean.
Asumsikan sedang mempelajari keharmonisan pusat hamburan dalam bahan, distribusi Boltzmann membawa implikasi bahwa q u{\ displaystyle\ mathbf{ q}\ cdot\ mathbf{ u}} terdistribusi normal dengan rata-rata nol.

W∫ C F⋅ d s{\displaystyle W=\int_{C}\mathbf{F}\cdot\mathrm{d}\mathbf{s}} This says that the work( W{\displaystyle W}) is equal to the line integral of the force F along a path C; for details see the mechanical work article.
W C F d s{\ displaystyle W=\ int_{ C}\ mathbf{ F}\ cdot\ mathrm{ d}\ mathbf{ s}} Disini dikatakan bahwa kerja( W{\ displaystyle W}) sama dengan integral garis dari gaya F sepanjang lintasan C; untuk lebih detailnya lihat pada artikel kerja mekanik.

The wave function is a function of the two electron's positions: ψ ψ( r 1, r 2).{\displaystyle\psi=\psi(\mathbf{r}_{1},\mathbf{r}_{2}).} There is no closed form solution for this equation.
Fungsi gelombang adalah fungsi posisi dua elektron: ψ ψ( r 1, r 2){\ displaystyle\ psi=\ psi(\ mathbf{ r}_{ 1},\ mathbf{ r}_{ 2})} Tidak ada solusi bentuk tertutup untuk persamaan ini Spektrum optik atom dua elektron mempunyai dua sistem garis.

Using$\ mathbf{ a}=-\ omega^ 2/\mathbf{r}$ the speed required to obtain a modest 1/6 of Earth gravity in order to provide a small but meaningful experience of"laying down" rather than floating is $\omega=1.3\text{s}^{-1}$ which works out to one revolution every 5 seconds, or a rotation frequency of 0.2 Hz.
Menggunakan$\ mathbf{ a}=-\ omega 2/\ mathbf{ r}$ kecepatan yang diperlukan untuk mendapatkan 1/ 6 gravitasi Bumi sederhana untuk memberikan pengalaman kecil tapi bermakna" meletakkan" daripada mengambang adalah$\ omega= 1,3\ text{ s}{- 1}$ yang bekerja untuk satu revolusi setiap 5 detik, atau frekuensi rotasi 0,2 Hz.

Since each electron has a magnetic moment in a magnetic field, it will be subject to a torque which tends to make the vector L{\displaystyle\mathbf{L}} parallel to the field, a phenomenon known as Larmor precession.
Oleh karena setiap elektron memiliki momen magnet dalam medan magnet, maka akan tunduk pada torsi yang cenderung membuat vektor L{\ displaystyle\ mathbf{ L}} sejajar dengan medan, sebuah fenomena yang dikenal sebagai presesi Larmor.

Two similar notations are used for the Euclidean norm of a vector x:‖ x‖,{\displaystyle\left\|\mathbf{x}\right\|,}| x|.{\displaystyle\left|\mathbf{x}\right|.} A disadvantage of the second notation is that it is also used to denote the absolute value of scalars and the determinants of matrices and therefore can be ambiguous.
Dua notasi yang mirip telah digunakan untuk norma Euklidean suatu vektor x: x,{\ displaystyle\ left\\ mathbf{ x}\ right\,} x.{\ displaystyle\ left\ mathbf{ x}\ right.} Kekurangan dari notasi kedua adalah notasi itu juga digunakan untuk menyatakan nilai absolut skalar dan determinan suatu matriks sehingga maknanya dapat rancu.

With m being an object's rest mass, v and v its velocity and speed, and c the speed of light in vacuum, we use the expression for linear momentum p m γ v{\displaystyle\mathbf{p}=m\gamma\mathbf{v}}, where γ 1/ 1- v 2/ c 2{\displaystyle\gamma =1/{\sqrt{ 1-v^{ 2}/ c^{ 2.
Gunakan m untuk massa diam, v dan v untuk kelajuan dan kecepatan objek, dan c untuk kecepatan cahaya pada ruang hampa, kita dapat mengasumsikan untuk momentum linear bahwa momentum: p m γ v{\ displaystyle\ mathbf{ p}= m\ gamma\ mathbf{ v}}, dengan γ 1/ 1- v 2 c 2{\ displaystyle\ gamma= 1/{\ sqrt{\ frac{ 1- v{ 2}}{ c{ 2.

The differential form of Fourier's law of thermal conduction shows that the local heat flux density, q{\displaystyle\mathbf{q}}, is equal to the product of thermal conductivity, k{\displaystyle k}, and the negative local temperature gradient,-∇ T{\displaystyle-\nabla T.
Bentuk diferensial Hukum Fourier tentang konduksi panas menyatakan bahwa rapat fluks panas lokal, q{\ displaystyle{\ overrightarrow{ q}}}, sama dengan perkalian antara konduktivitas panas, k{\ displaystyle k} dengan negatif gradien suhu lokal,- T{\ displaystyle-\ nabla T.

Recall that according to the principle of equally likely a priori probabilities, the number of microstates, Ω, at some physical value is directly proportional to the probability distribution at that physical value, viz; Ω( R) c P( R){\displaystyle\Omega\left(\mathbf{R}\right)=cP\left(\mathbf{R}\right)} where c is an arbitrary proportionality constant.
Ingat bahwa menurut prinsip probabilitas apriori yang kemungkinan sama, jumlah microstates, Ω, pada beberapa nilai fisik berbanding lurus dengan distribusi probabilitas pada saat nilai fisik itu, yaitu; Ω( R) c P( R){\ displaystyle\ Omega\ left(\ mathbf{ R}\ right)= cP\ left(\ mathbf{ R}\ right)} di mana c adalah konstanta proporsionalitas yang berubah-ubah.

Due to the convolution theorem, the integral becomes a simple product, P( ω) ε 0 χ e( ω) E( ω).{\displaystyle\mathbf{P}(\omega)=\varepsilon_{0}\chi_{e}(\omega)\mathbf{E}(\omega).} Note the simple frequency dependence of the susceptibility, or equivalently the permittivity.
Karena adanya teorema konvolusi, bentuk integral berubah menjadi perkalian sederhana, P( ω) ε 0 χ e( ω) E( ω).{\ displaystyle\ mathbf{ P}(\ omega)=\ varepsilon_{ 0}\ chi_{ e}(\ omega)\ mathbf{ E}(\ omega).} Perlu diperhatikan bahwa frekuensi sederhada ini bergantung pada nilai kerentanan, atau nilai permitivitas.

The correct equation of motion for a body whose mass m varies with time by either ejecting or accreting mass is obtained by applying the second law to the entire, constant-mass system consisting of the body and its ejected/accreted mass; the result is F+ u d m d t m d v d t{\displaystyle\mathbf{F}+\mathbf{u}{\frac{\mathrm{d} m}{\mathrm{d} t}}=m{\mathrm{d}\mathbf{v}\over\mathrm{d} t}} where u is the velocity of the escaping or incoming mass relative to the body.
Persamaan baru digunakan untuk menyelesaikan soal seperti itu dengan cara menata ulang hukum kedua dan menghitung momentum yang dibawa oleh massa yang masuk atau keluar dari sistem: F+ u d m d t m d v d t{\ displaystyle\ mathbf{ F}+\ mathbf{ u}{\ frac{\ mathrm{ d} m}{\ mathrm{ d} t}}= m{\ mathrm{ d}\ mathbf{ v}\ over\ mathrm{ d} t}} dengan u adalah kecepatan dari massa yang masuk atau keluar relatif terhadap pusat massa dari objek utama.

We also write the Schrödinger equation of a single non-relativistic particle under the influence of a potential V(r, t),{\displaystyle V(\mathbf{r},t),} one very famous example of the Schrödinger equation as it pertains to physical systems.
Kita juga bisa menuliskan persamaan Schrödinger dari sebuah partikel non-relativistik di bawah pengaruh potensial V( r, t),{\ displaystyle V(\ mathbf{ r}, t),} yang menjadi salah satu contoh terkenal persamaan Schrödinger dalam penjelasan sistem fisika.

By considering a freely jointed, non-interacting polymer chain, the end-to-end vector is R∑ i 1 N r i{\displaystyle\mathbf{R}=\sum_{i=1}^{N}\mathbf{r}_{i}} where ri is the vector position of the i-th link in the chain.
Dengan mempertimbangkan sebuah hubungan secara bebas, rantai polimer yang tidak berinteraksi, vektor end-to- end adalah R i 1 N r i{\ displaystyle\ mathbf{ R}=\ sum_{ i= 1}{ N}\ mathbf{ r}_{ i}} di mana r i{\ displaystyle\ mathbf{ r}_{ i}} adalah posisi vektor dari ikatan ke-i dalam rantai.

More generally, the torque on a point particle(which has the position r in some reference frame) can be defined as the cross product: τ r× F,{\displaystyle{\boldsymbol{\tau}}=\mathbf{r}\times\mathbf{F},} where r is the particle's position vector relative to the fulcrum, and F is the force acting on the particle.
Lebih umumnya, seseorang dapat mendefinisikan torsi sebagai perkalian silang: T r F{\ displaystyle{\ boldsymbol{ T}}=\ mathbf{ r}\ times\ mathbf{ F}} di mana r adalah vektor dari axis putaran ke titik di mana gaya bekerja F adalah vektor gaya.

In the Bohr model, the allowed orbits were derived from quantized(discrete) values of orbital angular momentum, L according to the equation L n⋅ ℏ n⋅ h 2 π{\displaystyle\mathbf{L}=n\cdot\hbar=n\cdot{h\over 2\pi}} where n 1, 2, 3,… and is called the principal quantum number, and h is Planck's constant.
Dalam model Bohr, orbit yang dibolehkan diturunkan dari nilai( diskrit) terkuantisasi dari momentum sudut orbital, L sesuai persamaan L n ℏ n h 2 π{\ displaystyle\ mathbf{ L}= n\ cdot\ hbar= n\ cdot{ h\ over 2\ pi}} dengan n 1, 2, 3, dan dinamakan bilangan kuantum utama, serta h adalah tetapan Planck.

Then one defines a closed line segment as above, and an open line segment as a subset L that can be parametrized as L{ u+ t v∣ t∈( 0, 1)}{\displaystyle L=\{\mathbf{u}+t\mathbf{v}\mid t\in(0,1)\}} for some vectors u, v∈ V{\displaystyle\mathbf{u},\mathbf{v}\in V\,\!
Maka orang tersebut mendefinisikan ruas garis tertutup seperti di atas, dan ruas garis terbuka sebagai suatu himpunan bagian L yang dapat diparametrisasi sebagai L{ u+ t v t( 0, 1)}{\ displaystyle L=\{\ mathbf{ u}+ t\ mathbf{ v}\ mid t\ in( 0,1)\}} untuk suatu vektor u, v V{\ displaystyle\ mathbf{ u},\ mathbf{ v}\ in V\,\!