What is the translation of " MATHBF " in Ukrainian?

• mathbf
• значення

Examples of using Mathbf in English and their translations into Ukrainian

We use variations of Q{\displaystyle\mathbf{Q}}.
Ми використовуємо варіації Q{\displaystyle\mathbf{Q}}.

And u{\displaystyle\mathbf{u}} is said to be solenoidal.
І u{\displaystyle\mathbf{u}} називається соленоїдним.

And electric field E{\displaystyle\mathbf{E}}.
Йнапруженістю електричного поля E{\displaystyle\mathbf{E}}.

Global vector\(\mathbf{LL}\) will form with respect to the first GVL angle\(\alpha\), and the reference basis is the angle\(\varphi\).
Її глобальний вектор\(\mathbf{LL}\) буде утворювати щодо першого GVL кут\(\alpha\), а щодо опорного базису- кут\(\varphi\).

By the magnetic field B{\displaystyle\mathbf{B}}.
Й напруженістю магнітного поля H{\displaystyle\mathbf{H}}.

In terms of the identity matrix I{\displaystyle\mathbf{I}} and twice the outer product of d^{\displaystyle\mathbf{\hat{d}}}.
З точки зору матриці ідентичності I{\displaystyle\mathbf{I}} і вдвічі більше зовнішнього добутку на d^{\displaystyle\mathbf{\hat{d}}}.

Boldface variables such as q{\displaystyle\mathbf{q}}.
Ми використовуємо варіації Q{\displaystyle\mathbf{Q}}.

Where the weights c i{\displaystyle\mathbf{c}_{i}} and e i{\displaystyle e_{i}} are exemplars from the data and we require the kernels to be normalized.
Де вага c i{\displaystyle\mathbf{c}_{i}} та e i{\displaystyle e_{i}} є зразками даних, і нам потрібно, щоб ядра нормалізувались.

Of the vector field F{\displaystyle\mathbf{F}}.
Тобто для будь-яких векторних полів F{\displaystyle\mathbf{F}}.

Let y- y^{\displaystyle\mathbf{y}-{\hat{\mathbf{y}}}} denote the output estimation error exhibited by a conventional Kalman filter.
Нехай y{\displaystyle{\textbf{y}}}- y^{\displaystyle{\hat{\textbf{y}}}} позначає похибку вихідної оцінки, що проявляє звичайний фільтр Калмана.

The equivalent equations for the magnetic B{\displaystyle\mathbf{B}}.
Та магнітною індукцією B{\displaystyle\mathbf{B}}.

Now, multiplying the conservation of mass equation by v{\displaystyle\mathbf{v}} and adding it to the conservation of momentum equation gives.
Тепер, помноживши рівняння збереження маси на в{\властивості стиль відображення значення\mathbf{в}} і додавши його до рівняння збереження імпульсу отримуємо.

The only rotational component is being u 2{\displaystyle\mathbf{u_{2}}}.
Єдиний компонент обертання тут- у 2{\властивості стиль відображення значення\mathbf{це{2}}}.

A solution( u L, p′){\displaystyle(\mathbf{u_{L}},p')} is a longitudinal wave if the velocity is irrotational and hence the viscous term drops out.
Розв'язок( у Л, п'){\властивості стиль відображення значення(\mathbf{це{Л}},Р')}- це поздовжня хвиля, якщо швидкість являється невіхревою і, отже, термін в'язкість випадає.

Thus the singular values of R{\displaystyle{\mathcal{R}}} are 1|| k||{\displaystyle{\sqrt{\frac{1}{||\mathbf{k}.
Таким чином, сингулярні значення R{\displaystyle{\mathcal{R}}} є 1|| k||{\displaystyle{\sqrt{\frac{1}{||\mathbf{k}.

In the ideal case, one of the diagonal elements of S{\displaystyle\mathbf{S}} should be zero, or at least small compared to the other two which should be equal.
В ідеальному випадку один з діагональних елементів S{\displaystyle\mathbf{S}} має бути нульовим або принаймні малим порівняно з двома іншими, які повинні бути однаковими.

Where s 1, s 2{\displaystyle s_{1}, s_{2}} are the largest and second largest singular values in S{\displaystyle\mathbf{S}} respectively.
Де s 1, s 2{\displaystyle s_{1}, s_{2}}- найбільше та друге за величиною сингулярні значення S{\displaystyle\mathbf{S}} відповідно.

Given a set of 3D points P k{\displaystyle\mathbf{P}_{k}} this corresponds to a set of vectors y~ k{\displaystyle{\tilde{\mathbf{y}}}_{k}} and all of them must satisfy.
Дано набір 3D-точок P k{\displaystyle\mathbf{P} _{k}} що відповідає набору векторів y~ k{\displaystyle{\tilde{\mathbf{y} }}_{k}}, всі вони повинні задовольнити.

The zero vector is not itself linearly independent, because there is a non trivial linear combination making it zero: 1⋅ 0= 0{\displaystyle 1\cdot\mathbf{0}=\mathbf{0}}.
Нульовий вектор не є лінійно незалежним самому собі, оскільки не існує не тривіальної лінійної комбінації, яка б зробила його нульовим: 1 ⋅ 0= 0{\displaystyle 1\cdot\mathbf{0}=\mathbf{0}}.

For example, this may be the space of positions Q k{\displaystyle\mathbf{Q}_{k}} of N{\displaystyle N} particles, or, in case of field theory, the space of field configurations ϕ( x){\displaystyle\phi(x)}.
Наприклад, це може бути простір позицій Q k{\displaystyle\mathbf{Q}_{k}} з N{\displaystyle N} частинок, або, у випадку теорії поля, простір конфігурацій поля ϕ( x){\displaystyle\phi(x)}.

If the kernel function k{\displaystyle k} is also a covariance function as used in Gaussian processes, then the Gram matrix K{\displaystyle\mathbf{K}} can also be called a covariance matrix.
Якщо ядрова функція k{\displaystyle k} є також і функцією коваріації, як при застосуванні в ґаусових процесах, то матриця Грама K{\displaystyle\mathbf{K}} може також називатися коваріаційною матрицею.

A standard approach to solving this equation implies that e{\displaystyle\mathbf{e}} is a left singular vector of Y{\displaystyle\mathbf{Y}} corresponding to a singular value that equals zero.
Стандартний підхід до вирішення цього рівняння передбачає, що e{\displaystyle\mathbf{e}} є лівим сингулярним вектором Y{\displaystyle\mathbf{Y}} якому відповідає нульове сингулярне значення.

Where χ{\displaystyle\chi} is determined from χ= U ν∫ y∞ v T d y{\displaystyle\chi={\frac{U}{\nu}}\int_{y}^{\infty}v_{T}dy} and i{\displaystyle\mathbf{i}} is the unit vector.
Де χ{\\властивості стиль відображення значення Чі} визначається з χ= У ν ∫ г ∞ в Т д г{\властивості стиль відображення значення\хі={\фрац{од}{\ню}}\інт_{р}^{\infty }v_{Т}ди} та я{\властивості стиль відображення значення\mathbf{я}}- одиничний вектор.

Where U, V{\displaystyle\mathbf{U},\mathbf{V}} are orthogonal matrices and S{\displaystyle\mathbf{S}} is a diagonal matrix which contains the singular values of E e s t{\displaystyle\mathbf{E}_{\rm{est}}}.
Де U, V{\displaystyle\mathbf{U},\mathbf{V}} є ортогональними матрицями та S{\displaystyle\mathbf{S}} є діагональною матрицею, яка містить особливі значення E e s t{\displaystyle\mathbf{E}_{\rm{est}}}.

This can be seen by applying first the rotation and then the translation to the 3-dimensional vector n~{\displaystyle{\tilde{\mathbf{n}}}} and the result is the homogeneous representation of 3D coordinates(0,0,0).
Це можна побачити, застосувавши спочатку поворот, а потім паралельний перенос до тривимірного вектору n~{\displaystyle{\tilde{\mathbf{n}}}} і результат є однорідним представленням тривимірних координат(0, 0,0).

If the numerical value of a{\displaystyle\mathbf{a}} is measured in meters per second per second, then the numerical values for v{\displaystyle v\,} will be in meters per second, r{\displaystyle r\,} in meters, and ω{\displaystyle\omega\} in radians per second.
Якщо, числове значення a{\displaystyle\mathbf{a}} вимірюється в метрах на секунду, тоді і числове значення v{\displaystyle v\,} буде в метрах на секунду, r{\displaystyle r\,} в метрах, і ω{\displaystyle \omega\} в радіанах на секунду.

To see the difference, suppose the following nonsense rule were added to the proof system: s(- 3) n a t{\displaystyle{\frac{}{\mathbf{s(-3)}\,\,{\mathsf{nat}}}}} In this new system, the double-successor rule is still derivable.
Щоби побачити різницю, припустімо, що до цієї системи доведення було додано наступне безглузде правило: s(- 3) n a t{\displaystyle{\frac{}{\mathbf{s(-3)}\,\,{\mathsf{nat}}}}} У цій новій системі правило другого наступника залишається вивідним.

Other matrices such as ϵ o{\displaystyle\mathbf{\epsilon}^{o}}, σ o{\displaystyle\mathbf{\sigma}^{o}}, R{\displaystyle\mathbf{R}} and E{\displaystyle\mathbf{E}} are known values and can be directly set up from data input.
Інші матриці, такі як ϵ o{\displaystyle\mathbf{\epsilon} ^{o}}, σ o{\displaystyle\mathbf{\sigma} ^{o}}, R{\displaystyle\mathbf{R}} and E{\displaystyle\mathbf{E}} є відомими і можуть бути безпосередньо створені з вхідних даних.

Here q1 and q2 are the charges on particles 1 and 2 respectively, m1 and m2 are the masses of the particles, v1 and v2 are the velocities of the particles, c is the speed of light, r is the vector between the two particles, and r^{\displaystyle{\hat{\mathbf{r}}}} is the unit vector in the direction of r.
Тут q1 та q2 є зарядами частинок 1 та 2 відповідно, m1 та m2- їхніми масами, v1 та v2- швидкостями; c- швидкість світла, r- вектор між двома частинками, а r^{\displaystyle{\hat{\mathbf{r}}}}- одиничний вектор в напрямку r.

We will go through consideration of the geometry of two global vectors of length, the first of which\(\mathbf{L}\) represents the motion of a point, and the second\(\mathbf{LL}\)- shows the movement of the waves, which geometrically also we will present in the form of another point, moving relative to the first.
Ми підемо шляхом розгляду геометрії двох глобальних векторів довжини, перший з яких\(\mathbf{L}\) представляє рух точки, а другий-\(\mathbf{LL}\)- відображає рух хвилі, яку геометрично також ми представимо у вигляді ще однієї точки, що рухається відносно першої.